DE1102302B - Vorrichtung mit magnetischen Spiegeln zur Erzeugung hoher Plasmatemperaturen - Google Patents
Vorrichtung mit magnetischen Spiegeln zur Erzeugung hoher PlasmatemperaturenInfo
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Description
DEUTSCHES
Die Erfindung betrifft Vorrichtungen mit magnetischen Spiegeln zur Erzeugung hoher Plasmatemperaturen
und mit Mitteln zur Erhöhung der Energie der Teilchen in den Ebenen senkrecht zum magnetischen
Begrenzungsfeld.
Bei solchen Vorrichtungen ist der allgemeine Aufbau von der Art, daß innerhalb eines evakuierten Gefäßes
ein longitudinales Magnetfeld erzeugt wird, das mit Ausnahme bestimmter Abschnitte, in denen die
Kraftlinien zusammengezogen oder verdichtet werden, gleichförmig ist. Jeder dieser Verdichtungsbereiche
bildet dabei einen magnetischen Spiegel, der die geladenen Teilchen, die sich gegen ihn bewegen, reflektiert,
wobei die Art der Ladung der Teilchen keine Rolle spielt. Die Gesamtheit der Feldlinien des longitudiinalen
magnetischen Feldes mit den Verdichtungen an ihren Enden bilden eine sogenannte »magnetische
Flasche«, die das Plasma einschließt und verdichtet, während gleichzeitig damit das Plasma in einem von
den Gefäßwänden isolierten Bereich des Raumes gehalten wird.
Es ist bekannt, daß magnetische Flaschen bekannter Art nicht vollkommen dicht sind. Bezeichnet man
mit Bm die Stärke des magnetischen Feldes innerhalb
des Bereiches des magnetischen Spiegels, mit B0 die
Intensität des magnetischen Feldes zwischen den Bereichen der magnetischen Spiegel und mit E1 und E2
die Energien der Teilchen in Parallelrichtung zum Feld B0 bzw. in einer senkrecht dazu verlaufenden
Ebene, so ist folgende Bedingung bekannt:
TT
R
-1.
E2 ~*^ B0
Unter dieser Bedingung werden die Teilchen im Inneren der magnetischen Flaschen von den Spiegeln
reflektiert.
Ist diese Bedingung für bestimmte Teilchen nicht erfüllt, so entweichen diese durch die sogenannten
»Verschlüsse« der Flasche, die durch die magnetischen Spiegel gebildet werden.
Für praktische Zwecke kann jedoch das Ver-
hältnis--^-nicht über einen Betrag von etwa 10 erhöht
werden. Da bei bekannten Einrichtungen der Wert von E2 verglichen mit E1 im allgemeinen klein ist, so
ist für einen großen Anteil der Teilchen das Ver-
hältnis ~- größer als etwa 9, so daß diese Teilchen, für
die vorgenannte Bedingung nicht erfüllt ist, durch die Verschlüsse oder Stopfen der magnetischen
Flasche entweichen.
Ziel der Erfindung ist, eine Vorrichtung mit magnetischen Spiegeln zur Erzeugung hoher Plasmatemperaturen
zu schaffen, bei der die im vorstehenden beVorrichtung mit magnetischen Spiegeln
zur Erzeugung hoher Plasmatemperaturen
zur Erzeugung hoher Plasmatemperaturen
Anmelder:
Compagnie Generale
de Telegraphie sans FiI,
Paris
Vertreter: Dr. W. Müller-Bore und Dipl.-Ing. H. Gralfs,
Patentanwälte, Braunschweig, Am Bürgerpark 8
Beanspruchte Priorität:
Frankreich vom 6. Februar 1959
Frankreich vom 6. Februar 1959
Robert R. Warnecke und Oskar Dohler, Paris,
sind als Erfinder genannt worden
sind als Erfinder genannt worden
schriebenen Nachteile wirksam eliminiert sind und die Dichtheit der magnetischen Flasche verbessert ist.
Ein Ziel der Erfindung besteht daher darin, eine Vorrichtung der beschriebenen Art zu schaffen, die
die den Vorrichtungen bekannter Art anhaftenden Nachteile nicht aufweist und bei der die Dichtheit
der magnetischen Flasche in bezug auf die Teilchen des Plasmas verbessert ist.
Ein weiterer Gegenstand der Erfindung ist die Schaffung einer Vorrichtung, bei der die kinetischen
Energien der Teilchen nicht nur in der Ebene parallel zum longitudinalen Magnetfeld, sondern auch in den
Ebenen senkrecht dazu relativ groß sind.
Diese und andere Ziele, Merkmale und Vorteile der Erfindung werden durch die folgende Beschreibung in
Verbindung mit den Zeichnungen, die nur zur Erläuterung mehrere Ausführungsformen gemäß der Erfindung
zeigen, näher offenbart.
Fig. 1 ist ein axialer Längsschnitt durch eine erste Ausführungsform einer Plasmaverdichtungsvorrichtung
nach der Erfindung.
Fig. 2 ist ein axialer Längschnitt durch eine zweite Ausführungsform einer erfindungsgemäßen Plasmaverdichtungsvorrichtung,
die mit einem Teilchenbeschleuniger kombiniert ist;
Fig. 3 ist ein axialer Längsschnitt durch eine weitere erfindungsgemäße Ausführungsform, die in Verbindung
mit einer Vorrichtung zur adiabatischen Verdichtung verwendet wird.
Fig. 4 ist ein axialer Längsschnitt durch eine weitere Ausführungsform gemäß der Erfindung, bei der
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eine Kombination mit einem gekreuzten elektrostati- die Zusammenziehungen der magnetischen FeId-
schen Feld verwendet wird; linien3 an den Stellen 6 und 7. Die Gesamtheit der
Fig. 5 ist ein Ausschnitt einer modifizierten Aus- Feldlinien 6, 3 und 7 bilden die sogenannte »magne-
führungsform nach der Erfindung, bei der eine Korn- tische Flasche«,
bination mit einem Hochfrequenzfeld verwendet wird; 5 Erfindungsgemäß ist ein zweites Magnetfeld, dessen
Fig. 6 und 7 zeigen einen axialen Längsschnitt Feldlinien im wesentlichen senkrecht zu den Feldbzw,
einen Querschnitt (bei 7-7 von Fig. 6) einer wei- linden 3 verlaufen, innerhalb des Gefäßes 1 aufgebaut,
teren abgewandelten Ausführung gemäß der Erfin- Bei der Ausführungsform nach Fig. 1 wird das zweite
dung, bei der ein Leitersystem zur Erzeugung eines Feld durch einen Stromfluß z. B. in Richtung des
transversalen Magnetfeldes verwendet wird; io Pfeiles 8 im Leiter 9, der parallel zu den Feldlinien 3
Fig. 8 ist eine schematische perspektivische Ansicht verläuft und das Gefäß 1 von dessen einem Ende zum
einer abgewandelten Ausführungsform gemäß der Er- anderen durchquert, hervorgerufen. Der Strom wird
findung zur Speisung der Leiter gemäß den Fig. 6 von einer geeigneten Quelle 10, die mit den Enden
und 7; des Leiters 9 verbunden ist, geliefert. Die durch den
Fig. 9 und 10 zeigen einen axialen Längsschnitt in 15 Strom im axialen Leiter 9 erzeugten magnetischen
der Linie 9-9 von Fig. 10 bzw. einen Ausschnitt- in Feldlinien sind in Fig. 1 durch die mit dem Bezugs-
der Linie 10-10 von Fig. 9 einer weiteren abgewan- zeichen B bezeichneten Kreise schematisch angedeutet,
delten Ausführungsform nach der Erfindung, bei der Dem Gefäß 1 werden durch bekannte Quellen, die
ein Gefäß in Form eines Toroids verwendet wird; hohle Strahlen erzeugen und beispielsweise an gegen-
Fig. 11 und 12 zeigen einen axialen Längsschnitt 20 überliegenden Enden der Vorrichtung angeordnet
in der Linie 11-11 von Fig. 12 bzw. einen Querschnitt sind, Ionen und Elektronen eingespritzt. Links in
in der Linie 12-12 von Fig. 11 einer abgewandelten Fig. 1 ist schematisch die Quelle 11 eines hohlen
Ausführungsform der in den Fig. 9 und 10 beschrie- Ionenstrahles 12 angedeutet, die die Ionen in einer
benen Vorrichtung, bei der ein System von Strom- zum Pfeil 8 entgegengesetzten Richtung einspritzt. Es
leitern zur Erzeugung eines magnetischen Querfeldes 25 ist klar, daß diese besondere Anordnung nur zu Erverwendet
wird. läuterungszwecken dient, ohne die Erfindung, bei der
Die Vorrichtung nach der Erfindung ist dadurch auch andere, analoge Einrichtungen verwendet wer-
gekennzeichnet, daß Mittel vorgesehen sind, um ein den können, darauf zu beschränken. Die Quelle des
zweites magnetisches Feld, das senkrecht zum magne- Ionenstrahles 11, die von einem Behälter 13 für ein
tischen Begrenzungsfeld verläuft, im Inneren der 30 Gas, z. B. Deuterium, gespeist wird, ist in der Zeich-
Vorrichtung aufzubauen. nung nur schematisch dargestellt.
Gemäß einer bevorzugten Ausführungsform wird Die rechts in Fig. 1 dargestellte Elektronenkanone
das zweite Magnetfeld durch einen Stromfluß in einem ist nach bekannten elektronenoptischen Prinzipien auf-
oder mehreren Leitern, die innerhalb oder außerhalb gebaut, weist gegeneinander gekreuzte Felder auf und
der Vorrichtung parallel zum begrenzenden magne- 35 dient zur Injektion eines rotationssymmetrisehen
tischen Feld verlaufen, aufgebaut. hohlen Elektronenstrahles in das Gefäß 1. Die einzige
Darüber hinaus betrifft die Erfindung auch Kombi- Besonderheit, dadurch gegeben, daß die gewünschte
nationen der vorstehend beschriebenen Vorrichtung Richtung des Elektronenstrahles 14 mit der Richtung
mit anderen bekannten Einrichtungen, wie Ionen- des Pfeiles 8 zusammenfällt, besteht darin, daß die
beschleunigern oder Elektronenbeschleunigern, die 40 Kathode 15 auf der äußeren Elektrode 16 angebracht
mit gekreuzten elektrischen und magnetischen Feldern ist, während die Anode 17 innerhalb der Elektrode 16
arbeiten und in bezug auf die Achse der Vorrichtung liegt. Das elektrische Feld ist demzufolge von außen rotationssymmetrisch
sind, wie anderen Orts (USA.- nach innen gerichtet und bestimmt, zusammen mit Patentschrift 2 880 353) beschrieben ist, oder Vor- der Richtung des magnetischen Feldes, das durch
richtungen zur adiabatischen Verdichtung des Pias- 45 die Kreise B angedeutet ist, die Bewegung der Elekmas,
oder Vorrichtungen, die ein eleketrisches Feld tronen von rechts nach links, wie aus der Fig. 1 hersenkrecht
zum magnetischen Begrenzungsfeld auf- vorgeht und für den vorliegenden Fall erwünscht ist.
weisen, wie anderen Orts (USA.-Patentschrift An die Spannungsquelle 18 sind die Anode 17 und
2 868 991) beschrieben ist. die Kathode 15 angeschlossen. Die Anode 17 ist an
In dem Fall, bei dem in der Achse der Vorrichtung 50 einer Scheibe 19, die eine dichte Endwand inner-
ein Leiter verläuft, durch den der magnetisierende halb des Gefäßes 1 bildet und einen Spalt 20 zum
Strom fließt, wird die Injektion der Ionen und Elek- Durchtritt des Elektronenstrahles 14 aufweist, be-
tronen vorzugsweise an gegenüberliegenden Enden der festigt. Eine öffnung 21 verbindet das Gefäß 1 des
Vorrichtung in Form eines hohlen Strahles durchge- Elektronenkanonenteiles mit einer Vakuumpumpe
führt. 55 (nicht dargestellt) bekannter Konstruktion.
Die Erfindung betrifft aber auch Vorrichtungen A b "t
mit magnetischen Spiegeln, wie vorstehend beschrie- Γ ei sweise
ben, die ein Gefäß oder eine Hülle in Form eines Die in Fig. 1 dargestellte Vorrichtung arbeitet in Toroids enthalten, wobei das begrenzende magnetische der gleichen Weise wie schon bekannte, mit magne-FeId in Richtung der Rotationsachse des Toroids ver- 60 tischen Spiegeln ausgerüstete Vorrichtungen zur Erläuft, zeugung hoher Plasmatemperaturen. Die Dichtheit
mit magnetischen Spiegeln, wie vorstehend beschrie- Γ ei sweise
ben, die ein Gefäß oder eine Hülle in Form eines Die in Fig. 1 dargestellte Vorrichtung arbeitet in Toroids enthalten, wobei das begrenzende magnetische der gleichen Weise wie schon bekannte, mit magne-FeId in Richtung der Rotationsachse des Toroids ver- 60 tischen Spiegeln ausgerüstete Vorrichtungen zur Erläuft, zeugung hoher Plasmatemperaturen. Die Dichtheit
In den Zeichnungen werden bei allen Figuren zur der Flasche (6, 3 und 7) ist jedoch verbessert, da so-
Kennzeichnung entsprechender Teile gleiche Bezugs- wohl die Elektronen als auch die Ionen nach ihrer
nummern verwendet. Injektion in die Flasche zusätzlich zu ihrer normalen
In Fig. 1 bezeichnet Bezugsnummer 1 die Wände 65 Bewegung innerhalb des begrenzenden Magnetfeldes
des evakuierten Gefäßes, die von einer Wicklung 2 eine Bewegung um die Feldlinien des kreisförmigen
umgeben sind, welche innerhalb des Gefäßes 1 ein Magnetfeldes beginnen. Infolgedessen haben sowohl
magnetisches Feld erzeugt, dessen Feldlinien 3 zu- die eingespritzten Ionen als auch die Elektronen be-
einander parallel sind. Wicklungen 4 und 5 umgeben trächtliche Bewegungskomponenten in den Ebenen
das Gefäß 1 an seinen Enden und erzeugen darin 70 senkrecht zu den Feldlinien 3 und daher beträchtliche
5 6
kinetische Energien in Verbindung mit diesen Korn- der Fig. 1 mit einer Vorrichtung, bei der eine adiabaponenten.
Das Kriterium für die Dichtheit der ma- tische Verdichtung angewandt wird, dar.
gnetischen Flasche, das durch die vorgenannte Be- Fig. 4 unterscheidet sich von Fig. 1 nur dadurch,
gnetischen Flasche, das durch die vorgenannte Be- Fig. 4 unterscheidet sich von Fig. 1 nur dadurch,
dienung ausgedrückt ist, wird daher durch eine Vor- daß ein Teil der Wand, die die longitudinalen Feldrichtung
nach der Erfindung leichter gewährleistet. 5 linien 3 umschließt, durch einen Metallzylinder 28 ge-Es
folgt daraus, daß die Lebensdauer (Aufenthalts- bildet wird. Der Zylinder 28 ist mit einer metallischen
dauer) der Teilchen innerhalb des Gefäßes 1 erhöht Scheibe 19 verbunden und liegt über diese Verbinist
und eine größere Chance besteht, daß Teilchen dung auf positivem Potential in bezug auf den Leidurch
Zusammenstöße miteinander auf hohe Tempe- ter 9, wodurch ein radiales elektrisches Feld innerhalb
ratur gebracht werden und, bevor sie ihre Energie io des Gefäßes 1 aufgebaut wird. Demzufolge wird das
durch übliche Effekte, wie Bremsstrahlung, Instabili- Plasma innerhalb dreier aufeinander senkrecht stehentät
des Plasmas, Verunreinigungen usw., die nor- der Felder, einem elektrischen und zwei magnetischen,
malerweise die Erzielung sehr hoher Plasmatempe- lokalisiert. Bei dieser Anordnung bewegen sich die
raturen in bekannten Einrichtungen hemmen, ver- Elektronen und Ionen spiralförmig um den Leiter 9,
lieren, möglicherweise eine thermonukleare Fusion 15 wodurch die Spiegelwirkung infolge der Zentrifugalhervorrufen,
kraft erhöht wird wie bei einer unter dem Namen Bei der Ausführung nach Fig. 2, bei der zur Kenn- »Ixion« bekannten Vorrichtung mit magnetischen
zeichnung gleicher Elemente die gleichen Bezugs- Spiegeln.
nummern wie in Fig. 1 verwendet wurden, werden die Fig. 5 zeigt einen Querschnitt durch eine Abwand-
Ionen und Elektronen beschleunigt, bevor sie in die 20 lung der Vorrichtung nach der Fig. 1, bei der das
magnetische Flasche eingespritzt werden. Für diesen elektrische Feld durch ein hochfrequentes elektro-Zweck
werden vorzugsweise Beschleuniger der Art magnetisches Feld ersetzt ist. Zu diesem Zweck sind
verwendet, die gekreuzte Felder mit Rotationssymme- die Zylinder durch eine Reihe von isolierten Segmentrie
aufweisen. Das Prinzip dieser Beschleuniger ver- ten 29, die alternierend miteinander verbunden sind
wendet ein kreisförmiges Magnetfeld, das durch einen 25 und von einer Hochfrequenzquelle 30 erregt werden,
Stromfluß in einem axialen Leiter hervorgerufen ersetzt. Die Wirkung dieses elektromagnetischen
wird, und ein radiales elektrisches Feld in einem Feldes ist analog der des radialen elektrostatischen
Wechselwirkungsraum, der auf der einen Seite durch Feldes bei der Vorrichtung nach der Fig. 4, d. h., das
eine Verzögerungsleitung mit veränderlicher Stei- Plasma wird durch die Zyklotronresonanz in-Rotation
gung, die eine Elektrode mit der gleichen Polarität 30 versetzt. Darüber hinaus kann auch ein analoger
wie die der beschleunigten Teilchen bildet, be- Hochfrequenzkreis auf dem axialen Leiter 9 angeordgrenzt
ist. net werden.
Diese Verzögerungsleitungen sind in Fig. 2 sehe- Die Fig. 6 und 7 zeigen modifizierte Formen der
matisch angedeutet und mit den Bezugsnummern 22 Vorrichtung nach der Fig. 1, bei denen ein magne-
und 23 gekennzeichnet. Die Verzögerungsleitung 22 35 tisches Querfeld durch einen Strom erzeugt wird, der
des Ionenbeschleunigers liegt in bezug auf den nicht in einem axialen Leiter, sondern in einem par-Leiter
9 auf positivem Potential, das durch die Quelle allel zu den Feldlinien 3 an der Außenseite des Ge-24
geliefert wird, die auch die Speisespannung für die fäßes 1 angeordneten System von Leitern fließt. Das
Ionenquelle 12 liefert. Die Verzögerungsleitung 23 Gefäß 1 zusammen mit den Wicklungen 2, 4 und 5
des Elektronenbeschleunigers liegt dagegen auf nega- 40 kann dann eine bekannte klassische Bauart sein. Da
tivem Potential, bezogen auf den Leiter 9, und zwar die Achse des Gefäßes 1 dann leiterfrei ist, entfällt
durch die Spannungsquelle 18, die auch die Quelle des die Notwendigkeit, hohle Strahlen anzuwenden, und
Elektronenstrahles 14, wie in Fig. 1 dargestellt, speist. Ionen- und Elektronenkanonen können bei dieser Aus-Bei
einer derartigen Konfiguration der elektrischen führung von an sich bekannter klassischer Bauart
und magnetischen Felder bewegen sich die Elektronen 45 sein, wie in der Fig. 6 schematisch angedeutet und
innerhalb des Elektronenbeschleunigers von rechts mit den Bezugsnummern 31 und 32 bezeichnet ist,
nach links, ebenso wie in der Elektronenkanone von Das kreisförmige magnetische Feld wird bei dieser
Fig. 1. In bezug auf die Ionen dagegen ist das elek- Ausführung durch einen Stromfluß in einem System
irische Feld zwischen den Elementen 22 und 9 umge- von Leitern 33 parallel zu den Feldlinien 3 hervorkehrt,
bezogen auf das elektrische Feld zwischen den 50 gerufen. Die Feldlinien des kreisförmigen Magnet-Elementen
23 und 9, derart, daß die Ionen des Strah- feldes sind in der Fig. 7 durch konzentrische Kreise
les 12 sich innerhalb des Ionenbeschleunigers in ent- mit der Bezugsnummer 34 angedeutet. Aus der Fig. 7
gegengesetzter Richtung zu der des Elektronenstrahles kann ohne weiteres ersehen werden, daß die Feldbewegen,
so daß am Ausgang der entsprechenden Be- linien in bezug auf die Feldlinien 3 konvex sind. Es
schleuniger die Ionen und Elektronen wie in Fig. 1 in 55 ist bekannt, daß diese Bedingungen (Kriterium von
die magnetische Flasche eingespritzt werden, jedoch Teller) die Stabilität des Plasmas begünstigt,
entsprechend der erfahrenen Beschleunigung mit viel Die Leiter 33 können in Parallelschaltung durch
entsprechend der erfahrenen Beschleunigung mit viel Die Leiter 33 können in Parallelschaltung durch
höheren Energien. Endscheiben 35 verbunden werden. Diese Endscheiben
Die Ausführung nach der Fig. 3 unterscheidet sich werden mit der Stromquelle 10 verbunden. Die Leiter
von der in der Fig. 1 dargestellten nur durch die Hin- 60 33 können jedoch auch in Reihe geschaltet werden,
zufügung der Hilfswicklungen 24 und 25, die zwi- derart, daß die Ströme in benachbarten Leitern entschen
den Wicklungen 4 und 5 angeordnet sind. Diese gegengesetzte Richtung haben, wie in der Fig. 8 sche-Hilfswicklungen
24 und 25 werden mit einer zeit- matisch dargestellt ist. Daraus ergibt sich eine Konlichen
Verzögerung oder Phasenverschiebung in be- figuration des kreisförmigen Magnetfeldes, die für die
zug auf die Wicklungen 4 und 5 eingespeist. 65 Stabilität des Plasmas günstiger sein kann als bei der
Demzufolge bewegen sich die Zusammenziehungen Parallelschaltung nach der Fig. 6.
(des magnetischen Feldes) 6 und 7 längs der magne- Bei den Ausführungen nach den Fig. 9 und 10 hat
tischen Flasche bis 26 und 27 und bewirken dabei das Gehäuse oder Gefäß der Vorrichtung die Form
eine adiabatische Verdichtung des Plasmas. Fig. 3 eines Toroids 36. Das magnetische Begrenzungsfeld
stellt demnach eine Kombination der Anordnung nach 70 verläuft in Richtung der Rotationsachse des Toroids.
Es wird durch eine Anordnung von äußeren Wicklungen 2, 4 und 5 analog denen der vorhergehenden
Figuren und durch eine innere Wicklung 37 mit Hilfswicklungen 38 und 39 innerhalb des zentralen
Hohlraumes des Toroids erzeugt. Die inneren Wicklungen 37, 38 und 39 sind gegensinnig zu den äußeren
Wicklungen 2, 4 und 5 gewickelt. Die resultierenden Felder der beiden Wickluiigsanordnungen addieren sich
im Inneren des evakuierten Gefäßes und sind in dessen axialen Kanal gegeneinander gerichtet.
Es entsteht demzufolge eine toroidförmige »magnetische Flasche«, wie in der Fig. 9 durch die Bezugsnummer 40 angedeutet ist.
Die Ionen- und Elektronenkanonen 31 und 32 der Ausführung nach der Fig. 9 und 10 sind wieder von
klassischer Bauart wie bei der Vorrichtung nach der Fig. 6.
Das kreisförmige Magnetfeld wird wie bei den Ausführungen nach den Fig. 1 bis 5 durch einen
Stromfluß in einem axialen Leiter 9 hervorgerufen, der sich jedoch jetzt durch den axialen Kanal des
Toroids erstreckt, ohne das Innere des Gefäßes zu durchqueren. Diese Anordnung macht daher das Problem
der vakuumdichten Abdichtung zwischen dein
axialen Leiter 9, der sich unter Wärmeeinwirkung ausdehnen kann, und den Wänden des evakuierten
Gefäßes gegenstandslos.
Die Fig. 11 und 12 unterscheiden sich von den Fig. 9 und 10 nur dadurch, daß der Leiter 9 durch
eine ringförmige Anordnung paralleler Leiter 41 ersetzt ist, sowie dadurch, daß ein System von Außenleitern
33 (wie in den Fig. 6 und 7) hinzukommt. Die äußeren Verbindungen zwischen den verschiedenen
Leitern sind in der Figur nicht gezeigt, da sie in irgendeiner gewünschten möglichen Kombination von
.Serien und/oder Parallelverbindungen durchgeführt werden können, um die beste Wirkung bezüglich der
Stabilität des Plasmas sicherzustellen.
Im Vergleich zu den Ausführungen nach den Fig. 6 und 7 bietet die Ausführung nach den Fig. 11 und 12
den Vorteil, das Plasma in einem toroidförmigen Raum zu begrenzen und nicht in einem zylindrischen
Raum um die Achse eines Systems, in dem das kreisförmige Feld Null ist und in dem infolgedessen der
gewünschte Effekt der Verbesserung der Dichtheit im Bereich der Achse nicht ausgeübt wird. Bei den erfindungsgemäßen
Vorrichtungen nach den Fig. 9 bis 12 befindet sich im Bereich der Achse kein Plasma, so
daß der angeführte Nachteil vermieden wird.
Wenn mehrere erfindungsgemäße Ausführungen gezeigt und beschrieben werden, so ist klar, daß die Erfindung
nicht darauf beschränkt ist, sondern die Möglichkeit für viele Änderungen und Modifikationen
innerhalb des Rahmens und der Idee der Erfindung bietet.
Claims (12)
1. Vorrichtung mit magnetischen Spiegeln zur Erzeugung hoher Plasmatemperaturen und mit
Mitteln zur Erhöhung der Energie der Teilchen in den Ebenen senkrecht zum magnetischen Begrenzungsfeld,
dadurch gekennzeichnet, daß Mittel vorgesehen sind, um ein zweites magnetisches Feld
(B), das senkrecht zum magnetischen Begrenzungsfeld verläuft, im Inneren der Vorrichtung
aufzubauen.
2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß eine Leiterstange (9) oder eine
Anzahl von Leiterstangen, durch die ein starker Strom fließt, in der Achse des Systems angeordnet
ist, so daß ein magnetisches Feld (B) entsteht, dessen Feldlinien kreisförmig um die zu den Feldlinien
(3) des Begrenzungsfeldes im wesentlichen parallelen Leiterstangen verlaufen.
3. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß eine Anordnung von Leiterstangen
(33), durch die ein starker Strom fließt, das System außen umgibt.
4. Vorrichtung nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Leiterstangen (33 a) mit
einem zweiten Satz von Leiterstangen (41) in der Nachbarschaft der Achse des Systems kombiniert
sind.
5. Vorrichtung nach den Ansprüchen 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Leiterstangen
(33) in Reihe oder parallel verbunden sind entsprechend der für die Stabilität des Plasmas günstigsten
Bedingung.
6. Vorrichtung nach den Ansprüchen 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, daß die Ionen und die
Elektronen, die das Plasma bilden, getrennt und gegensinnig an den einander gegenüberliegenden
Enden der Vorrichtung in diese eingespritzt werden.
7. Vorrichtung nach den Ansprüchen 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, daß Teilchenbeschleuniger
mit gekreuzten elektrischen und magnetischen Feldern und einem kreissymmetrischen Magnetfeld
zwischen den Ionen- und/oder Elektronenquellen und den magnetischen Spiegeln angebracht sind.
8. Vorrichtung nach den Ansprüchen 1 bis 7, dadurch gekennzeichnet, daß Mittel (28) zur Errichtung
eines senkrecht zu den beiden gekreuzten magnetischen Feldern verlaufenden elektrischen
Feldes im Inneren der Vorrichtung vorgesehen sind.
9. Vorrichtung nach den Ansprüchen 1 bis 8, dadurch gekennzeichnet, daß Mittel (29) zum Aufbau
eines hochfrequenten Feldes innerhalb des Gefäßes vorgesehen sind, um das Plasma in Rotation
zu versetzen.
10. Vorrichtung nach den Ansprüchen 1 bis 9, dadurch gekennzeichnet, daß Mittel (24, 25) zur
adiabatischen Verdichtung des Plasmas vorgesehen sind.
11. Vorrichtung nach den Ansprüchen 1 bis 10, dadurch gekennzeichnet, daß die Umhüllung (Gefäß)
der Vorrichtung die Form eines Toroids (36) hat und das begrenzende magnetische Feld die
Richtung der Rotationsachse des Toroids hat.
12. Vorrichtung nach Anspruch 11, dadurch gekennzeichnet, daß Mittel (37, 38, 39) vorgesehen
sind, um das begrenzende magnetische Feld im axialen Kanal (Hohlraum) des Toroids aufzuheben.
Hierzu 3 Blatt Zeichnungen
© 109 530/435 3.61
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
FR785960A FR1224262A (fr) | 1959-02-06 | 1959-02-06 | Perfectionnements aux dispositifs à miroirs magnétiques pour production de hautes températures de plasma |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE1102302B true DE1102302B (de) | 1961-03-16 |
Family
ID=8710924
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DEC20726A Pending DE1102302B (de) | 1959-02-06 | 1960-02-05 | Vorrichtung mit magnetischen Spiegeln zur Erzeugung hoher Plasmatemperaturen |
Country Status (2)
Country | Link |
---|---|
DE (1) | DE1102302B (de) |
FR (1) | FR1224262A (de) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE1226719B (de) * | 1962-05-17 | 1966-10-13 | Litton Industries Inc | Plasmabeschleuniger und Vorrichtung zur Herbeifuehrung von Kernreaktionen |
Families Citing this family (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3230418A (en) * | 1961-06-23 | 1966-01-18 | Raphael A Dandl | Device having high-gradient magnetic cusp geometry |
-
1959
- 1959-02-06 FR FR785960A patent/FR1224262A/fr not_active Expired
-
1960
- 1960-02-05 DE DEC20726A patent/DE1102302B/de active Pending
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE1226719B (de) * | 1962-05-17 | 1966-10-13 | Litton Industries Inc | Plasmabeschleuniger und Vorrichtung zur Herbeifuehrung von Kernreaktionen |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
FR1224262A (fr) | 1960-06-23 |
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