DE10035984C1 - Röntgen-Computertomographieeinrichtung - Google Patents
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Abstract
Es wird eine Röntgen-Computertomographieeinrichtung vorgeschlagen, bei der ein für die lineare Strahlschwächung durch einen zu untersuchenden Patienten repräsentativer Patientenschwächungswert p nach der Formel DOLLAR A p = g - f - k(z = alphag + betaf) DOLLAR A ermittelt wird, wobei g ein Gesamtschwächungswert ist, der die tatsächliche Gesamtschwächung der Röntgenstrahlung durch den Patienten und eine im Strahlengang der Röntgenstrahlung angeordnete Strahlenfilteranordnung angibt, f ein Filterschwächungswert ist, der die lineare Schächung der Röntgenstrahlung durch die Strahlenfilteranordnung angibt, und k(alphag + betaf) der Wert einer von einer Variable z abhängigen Korrekturfunktion k(z) an der Stelle z = alphag + betaf ist. Die Korrekturfunktion k(z) wird in einer Kalibrierungsphase in folgender Weise ermittelt: Zunächst wird ein Satz von Referenz-Gesamtschwächungswerten g'(d¶w¶, d¶t¶) ermittelt, die bei unterschiedlichen Dicken d¶w¶ eines Referenzmaterials und unterschiedlichen Dicken d¶t¶ eines Filtermaterials der Strahlenfilteranordnung die tatsächliche Gesamtschwächung durch die beiden Materialien repräsentieren. Sodann wird für jeden Referenz-Gesamtschwächungswert ein zugehöriger Schwächungsfehlerwert e(d¶w¶, d¶t¶) ermittelt, indem vom jeweiligen Referenz-Gesamtschwächungswert g'(d¶w¶, d¶t¶) ein erster Einzelschwächungswert w(d¶w¶), der die lineare Strahlenschwächung durch das Referenzmaterial bei der Dicke d¶w¶ angibt, und ein zweiter Einzelschwächungswert t(d¶t¶) abgezogen werden, der die ...
Description
Die Erfindung befasst sich mit der Strahlaufhärtungskorrektur
in der Röntgen-Computertomographie.
Infolge der spektralen Abhängigkeit des Strahlenschwächungs
verhaltens realer Körper ist bei polychromatischer Röntgen
strahlung eine Verschiebung der mittleren Energie der aus
einem durchstrahlten Körper austretenden Röntgenstrahlung hin
zu höheren Energiewerten zu beobachten. Dieser Effekt wird
als Strahlaufhärtung bezeichnet. Im rekonstruierten Bild des
Körpers macht er sich durch Grauwertabweichungen gegenüber
dem theoretischen Fall linearer, spektralunabhängiger Strah
lenschwächung bemerkbar. Diese Grauwertabweichungen - oder
Stahlaufhärtungsartefakte - im rekonstruierten Bild stören
die Aussagekraft des Bilds und können im schlimmsten Fall den
untersuchenden Arzt zu Fehlinterpretationen leiten.
Zur Korrektur strahlaufhärtungsbedingter Bildartefakte werden
in der einschlägigen Literatur zahlreiche Lösungsansätze vor
geschlagen. Ein aus der US 4 709 333 bekannter Lösungsansatz
ist beispielsweise die sogenannte Polynomkorrektur. Dabei
wird aus einem durch Messung erhaltenen Schwächungswert, der
die tatsächliche, strahlaufhärtungsbehaftete Strahlenschwä
chung eines Körpers angibt, durch Einsetzen dieses Schwä
chungswertes in ein in einer Kalibrierungsphase ermitteltes,
geeignetes Polynom ein korrigierter Schwächungswert berech
net, der zur Grundlage der Bildrekonstruktion gemacht wird.
Die Erfindung schlägt einen anderen Ansatz zur Strahlaufhär
tungskorrektur vor. Sie geht dabei aus von einer Röntgen-Com
putertomographieeinrichtung, umfassend einen Röntgenstrahler,
eine im Strahlengang der von dem Röntgenstrahler ausgesende
ten Röntgenstrahlung angeordnete Strahlenfilteranordnung,
eine Detektoranordnung, welche die durch einen zu untersu
chenden Patienten hindurchtretende Röntgenstrahlung detektiert
und für jede Schichtprojektion des Patienten einen Satz
von Intensitätsmesswerten bereitstellt, deren jeder für die
Intensität der detektierten Röntgenstrahlung in je einem Pro
jektionsteilbereich der Schichtprojektion repräsentativ ist,
und eine elektronische Auswerteeinheit, welche für jeden der
Intensitätsmesswerte einen Gesamtschwächungswert ermittelt,
der für die durch die Strahlenfilteranordnung und den Patien
ten bewirkte tatsächliche Gesamtschwächung der Röntgenstrah
lung im jeweiligen Projektionsteilbereich repräsentativ ist,
und für jeden der Gesamtschwächungswerte einen strahlaufhär
tungskorrigierten Patientenschwächungswert ermittelt, der für
die theoretische, lineare Schwächung der Röntgenstrahlung
durch den Patienten im jeweiligen Projektionsteilbereich
repräsentativ ist.
Erfindungsgemäß ist dabei vorgesehen, dass in der Auswerte
einheit Informationen über eine von einer Variable z abhän
gige Korrekturfunktion k(z) gespeichert sind und die Auswer
teeinheit dazu ausgelegt ist, für jeden Gesamtschwächungswert
den jeweils zugehörigen Patientenschwächungswert nach der
folgenden Gleichung zu ermitteln:
p = g - f - k(αg + βf) (1),
wobei p der jeweils zu ermittelnde Patientenschwächungswert
ist, g der jeweilige Gesamtschwächungswert ist, f ein Filter
schwächungswert ist, der für die theoretische, lineare Schwä
chung der Röntgenstrahlung durch die Strahlenfilteranordnung
im jeweiligen Projektionsteilbereich repräsentativ ist,
(αg + βf) der Wert der Korrekturfunktion an der Stelle z = αg + βf
ist und α und β Konstanten sind, wobei die Korrekturfunktion
k(z) nach dem folgenden Verfahren ermittelt ist:
- a) zunächst wird für eine Materialkombination eines Filter materials der Strahlenfilteranordnung und eines Referenzmate rials ein Satz von Referenz-Gesamtschwächungswerten ermittelt, die für die durch diese Materialkombination bewirkte Gesamtschwächung der Röntgenstrahlung bei verschiedenen Dicken des Filtermaterials und des Referenzmaterials zumin dest unter Berücksichtigung der Strahlaufhärtung repräsenta tiv sind;
- b) sodann wird für jeden der Referenz-Gesamtschwächungswerte
ein zugehöriger Schwächungsfehlerwert nach der folgenden
Gleichung ermittelt:
e(dw, dt) = g'(dw, dt) - w(dw) - t(dt) (2),
wobei e(dw, dt) der Schwächungsfehlerwert bei einer Dicke dw des Referenzmaterials und einer Dicke dt des Filtermaterials ist, g'(dw, dt) der Referenz-Gesamtschwächungswert bei der Dicke dw des Referenzmaterials und der Dicke dt des Filter materials ist, w(dw) ein erster Einzelschwächungswert ist, der für die theoretische, lineare Schwächung der Röntgenstrah lung durch das Referenzmaterial bei der Dicke dw des Refe renzmaterials repräsentativ ist, und t(dt) ein zweiter Ein zelschwächungswert ist, der für die theoretische lineare Schwächung der Röntgenstrahlung durch das Filtermaterial bei der Dicke dt des Filtermaterials repräsentativ ist; - c) anschließend werden die Konstanten α und β derart be
stimmt, dass sich der Wert einer Variable x mit:
x = αg'(dw, dt) + βt(dt) (3)
in Richtung quer zu Linien konstanten Schwächungsfehlers in einem (g'(dw, dt), t(dt))-Kennfeld des Schwächungsfehlers ändert; - d) daraufhin werden Informationen über eine von der Variable x abhängige Fehlerfunktion u(x) ermittelt, die den Verlauf des Schwächungsfehlers längs einer in das Schwächungsfehler kennfeld gelegten Referenzkurve v(x) repräsentiert;
- e) schließlich wird die Korrekturfunktion k(z) nach folgender
Gleichung ermittelt:
k(z) = u(x = z) (4).
Bei der erfindungsgemäßen Lösung würde sich in Gleichung (1)
ein korrekter Wert für die lineare Patientenschwächung p er
geben, wenn der Korrekturwert k gleich dem Schwächungsfehler
zwischen der Gesamtschwächung g und der Summe aus linearer
Filterschwächung f und linearer Patientenschwächung p ist.
Nun ist bei Untersuchung eines Patienten infolge der Unkennt
nis der örtlichen Verteilung des Schwächungskoeffizienten in
der jeweils untersuchten Körperschicht der Wert dieses Schwä
chungsfehlers freilich nicht bekannt. Deshalb wird bei der
erfindungsgemäßen Lösung für den Korrekturwert k ein Schwä
chungsfehler verwendet, der im Rahmen einer Untersuchung ei
nes insbesondere homogenen Referenzmaterials bekannten Schwä
chungsverhaltens gewonnen wird. Dabei ist es zweckmäßig, ein
Referenzmaterial zu wählen, dessen Schwächungseigenschaften
ähnlich denen von Körpergewebe sind, weshalb vorzugsweise
Wasser als Referenzmaterial verwendet wird. Der Begriff Pati
ent steht hier stellvertretend für beliebige Untersuchungsob
jekte.
Um Informationen über diesen Schwächungsfehler zu gewinnen,
wird in einer Kalibrierungsphase an einer Hintereinanderan
ordung des Referenzmaterials und eines in der Strahlenfilter
anordnung verwendeten Filtermaterials das Schwächungsverhal
ten dieser Materialkombination ermittelt. Dies kann entweder
durch Computersimulation erfolgen; denkbar ist aber auch, im
Rahmen eines Experiments konkrete Messungen vorzunehmen. Es
werden dabei für eine Vielzahl unterschiedlicher Dicken des
Filtermaterials und für eine Vielzahl unterschiedlicher
Dicken des Referenzmaterials Referenz-Gesamtschwächungswerte
ermittelt, die jeweils die durch die Materialkombination aus
Filter- und Referenzmaterial bewirkte, strahlaufhärtungsbehaf
tete Gesamtschwächung der Röntgenstrahlung bei den jeweiligen
Dicken der beiden Materialien angeben. Es versteht sich, dass
als Dicke des Filter- bzw. Referenzmaterials hierbei allein
die im Sinne einer Strahlungsschwächung wirksame Material
dicke anzusetzen ist, also die Materialdicke in Richtung des
Strahlengangs der Röntgenstrahlung. Man erhält so einen Satz
von Referenz-Gesamtschwächungswerten g'(dw, dt), die von der
Dicke dw des Referenzmaterials und der Dicke dt des Filter
materials abhängig sind und jeweils einer Paarkombination aus
Dicke dw des Referenzmaterials und Dicke dt des Filtermateri
als zugeordnet sind. Der Schwächungsfehler errechnet sich
dann gemäß Gleichung (2) aus der Differenz zwischen Referenz-
Gesamtschwächung g'(dw, dt) und der Summe aus linearer Schwä
chung w(dw) durch das Referenzmaterial und linearer Schwä
chung t(dt) durch das Filtermaterial. Für die letzteren bei
den linearen Schwächungen gilt:
w(dw) = µwdw (5),
t(dt) = µtdt (6),
wobei µw ein für lineare Schwächung effektiver Schwächungs
koeffizient des Referenzmaterials ist und µt der entspre
chende, effektive Schwächungskoeffizient des Filtermaterials
ist.
Man könnte nun versuchen, im Gebrauch der Röntgen-Computer
tomographieeinrichtung für den aktuellen Wert der Gesamt
schwächung g in einem Projektionsteilbereich und den zugehö
rigen, aktuellen Wert der Filterschwächung f den Wert des
Schwächungsfehlers zu ermitteln, der sich bei gleichen Werten
der Referenz-Gesamtschwächung g' und der Schwächung t durch
das Filtermaterial ergeben hat, und den so ermittelten Schwä
chungsfehlerwert e als Korrekturwert k für den jeweiligen
Projektionsteilbereich heranzuziehen. Dies würde jedoch ver
langen, dass der Schwächungsfehlerwert e in Abhängigkeit von
zwei Variablen, nämlich der Referenz-Gesamtschwächung g' und
der Filtermaterialschwächung t, tabelliert vorliegt. Um hin
reichend genau zu sein, müsste eine solche Tabelle Schwä
chungsfehlerwerte für eine sehr große Zahl von (g', t)-Wer
tepaaren enthalten. Der Realisierungsaufwand hierfür wäre
beträchtlich.
Mit der erfindungsgemäßen Lösung gelingt es dagegen, den
Schwächungsfehlerwert e auf die Abhängigkeit von einer einzi
gen Variable zu reduzieren. Hierzu wird gemäß Gleichung (3)
die Variable x eingeführt, die als Skalarprodukt eines Vek
tors (α, β) mit einem Vektor (g'(dw, dt), t(dt)) gedeutet werden
kann. Der Wert der Variable x ist demnach ein Maß für die
Länge des Vektors (g'(dw, dt), t(dt)) in Richtung des Vektors
(α, β). Um eine eindeutige Zuordnung zwischen der Variable x
und dem Schwächungsfehler e zu erhalten, wird der Vektor
(α, β) so bestimmt, dass er quer zu Linien konstanten Werts
des Schwächungsfehlers e in einem (g', t)-Kennfeld des Schwä
chungsfehlers e gerichtet ist. Dies ist gleichbedeutend da
mit, dass sich der Wert der Variable x von einer Linie kon
stanten Schwächungsfehlerwerts zur nächsten ändert.
Zum besseren Verständnis dieser Zusammenhänge wird auf Fig.
1 verwiesen, die ein beispielhaftes (g', t)-Schwächungsfehler
kennfeld zeigt, in das eine Vielzahl Linien konstanten Schwä
chungsfehlers e unter Angabe des jeweiligen Werts des Schwä
chungsfehlers eingezeichnet sind. Zu beachten ist, dass in
folge der Definition des Schwächungsfehlers gemäß Gleichung
(2) sein Wert stets negativ ist. Der Betrag des Schwächungs
fehlers nimmt zudem zu größeren Werten von g' und t stetig
zu. Man erkennt in Fig. 1, dass der Wert des Schwächungsfeh
lers in sehr guter Näherung auf einer Schar paralleler Ge
raden konstant ist. Diese unerwartete Erkenntnis begünstigt
die Koordinatentransformation gemäß Gleichung (3).
Der angesprochene Vektor (α, β) wird nun so definiert, dass er
im wesentlichen normal zu den Geraden ist. Für den Wert von
α wird dabei die Länge dieses Normalenvektors in Richtung
der g'-Achse des (g', t)-Kennfelds gewählt, während für den
Wert von β die Länge des Normalenvektors in Richtung der t-
Achse des (g', t)-Kennfelds gewählt wird. Dabei kann man der
Einfachheit halber α = 1 setzen. Für jedes auf einer der Ge
raden aus der Geradenschar liegende Wertepaar (g', t) hat dann
die Variable x im wesentlichen den gleichen Wert. Dies bedeu
tet, dass in diesem Fall die Koordinatentransformation gemäß
obiger Gleichung (3) eine eindeutige Zuordnung jeder der Ge
raden aus der Geradenschar zu einem x-Wert und folglich eine
eindeutige Zuordnung eines Schwächungsfehlerwerts zu jedem x-
Wert ermöglicht. Zur Veranschaulichung ist beispielhaft in
Fig. 1 ein Normalenvektor n zu der Gerade bzw. Linie e = -0,06
eingezeichnet. Ferner ist ein Vektor q eingezeichnet,
der einem auf der Gerade e = -0,06 liegenden Wertepaar von g'
und t zugehörig ist. Es ist leicht nachzuvollziehen, dass
jeder auf die Gerade e = -0,06 gerichtete Vektor eine gleiche
Projektion in Richtung des Normalenvektors n und damit einen
gleichen x-Wert hat.
Nachdem durch die Koordinatentransformation gemäß Gleichung
(3) die beiden Variablen g' und t auf die Variable x redu
ziert wurden, ist noch der Zusammenhang zwischen dem Wert des
Schwächungsfehlers e und dem Wert der Variable x zu finden.
Hierzu wird eine von der Variable x abhängige Referenzkurve
v(x) definiert, längs der das Profil des Schwächungsfehlers e
zu ermitteln ist. v(x) sollte so gewählt werden, dass jedem
Wert von x ein eigener Funktionswert v(x) zugeordnet ist.
Zudem sollte die Referenzkurve v(x) so in das (g', t)-Kennfeld
gelegt werden, dass sie einen Bereich dieses Kennfelds durch
läuft, in dem ein wesentlicher Teil der bei Untersuchung ei
nes Patienten auftretenden Paare aus Gesamtschwächungswert g
und Filterschwächungswert f erwartet wird. Insbesondere
sollte die Referenzkurve v(x) in der Nähe der wichtigsten
Wertepaare von g und f liegen. Im einfachsten Fall legt man
die Referenzkurve v(x) als Gerade fest, also
v(x) = Cx (7),
v(x) = Cx (7),
wobei C eine Konstante ist. Den Wert dieser Konstante C wird
man abhängig von den zuvor genannten Anforderungen an die
Lage der Referenzkurve v(x) wählen.
Es versteht sich, dass statt einer Geraden grundsätzlich eine
beliebige, andere Form für die Referenzkurve v(x) gewählt wer
den kann. Definiert man ein rechtwinkliges x-y-Koordinaten
system mit:
y = -βg'(dw, dt) + αt(dt) (8)
und beschreibt die Referenzkurve durch
y = v(x) (9),
so gilt allgemein für eine Fehlerfunktion u(x), die den Wert
des Schwächungsfehlers e längs der Referenzkurve v(x) angibt:
In vorstehender Gleichung (10) gibt der erste Term im Argu
ment von e den Koordinatenwert des Schwächungsfehlers längs
der g'-Achse des Kennfelds gemäß Fig. 1 an, während der
zweite Term den t-Koordinatenwert angibt. Die Fehlerfunktion
u(x) kann als Look-up-Tabelle modelliert werden. Es ist aber
auch denkbar, den Verlauf des Schwächungsfehlers e längs der
Referenzkurve v(x) mit Hilfe einer mathematischen Formel aus
zudrücken. Eine Polynomapproximation kann hier zu guten Er
gebnissen führen. Es hat sich gezeigt, dass ein Polynom vier
ten Grades der Form:
u(x) = a4x4 + a3x3 + a2x2 + a1x (11)
oftmals ausreicht, um den Fehlerverlauf längs der Referenz
kurve v(x) mit akzeptabler Genauigkeit anzunähern.
Es ist zu beachten, dass in der Praxis die Linien konstanten
Schwächungsfehlers e in der Regel keine exakten Geraden sein
werden und auch nicht exakt zueinander parallel verlaufen
werden. Aus diesem Grund kann man zwar für Wertepaare von g'
und t, die auf der Referenzkurve v(x) liegen, einen Funkti
onswert u(x = αg' + βt) erhalten, der im wesentlichen dem exakten
Wert des Schwächungsfehlers e für das jeweilige Wertepaar
(g', t) entspricht. Für Wertepaare von g' und t, die nicht auf
der Referenzkurve v(x) liegen, wird man jedoch einen Funkti
onswert u(x = αg' + βt) erhalten, der unter Umständen geringfügig
vom tatsächlichen Wert des Schwächungsfehlers e für das
betreffende Wertepaar (g', t) abweicht. In der Nähe derjenigen
Gerade konstanten Schwächungsfehlers e, zu der der Normalen
vektor n und damit die Werte von α und β bestimmt wurden, ist
die Übereinstimmung zwischen dem Funktionswert u(x) und dem
tatsächlichen Wert des Schwächungsfehlers e dabei besonders
hoch. Es empfiehlt sich daher, den Normalenvektor n für eine
solche Gerade konstanten Schwächungsfehlers e zu bestimmen,
die den Hauptbereich der bei Untersuchung eines Patienten zu
erwartenden Wertepaare von g und f durchzieht. Bei dem Kenn
feld der Fig. 1 würde eine günstige Wahl beispielsweise die
Gerade bzw. Linie e = -0,2 sein.
Die Fig. 2 und 3 zeigen (g', t)-Kennfelder, in die Linien
konstanten Restfehlers eingezeichnet sind, wobei sich der
Restfehler aus der Differenz zwischen dem für ein jeweiliges
Wertepaar von g' und t ermittelten Funktionswert u(x) und dem
aus dem Kennfeld der Fig. 1 entnommenen, tatsächlichen Wert
des Schwächungsfehlers e für dieses Wertepaar (g', t) be
stimmt. Fig. 2 zeigt dabei ein Beispiel, bei dem die Funk
tion u(x) als Look-up-Tabelle implementiert wurde, während
bei dem Beispiel der Fig. 3 die Funktion u(x) als Polynom
vierten Grades implementiert wurde. Man erkennt, dass in bei
den Fällen der Betrag des Restfehlers in weiten Kennfeldbereichen
vernachlässigbar gering ist. Insbesondere in Fig. 2
erkennt man gut, dass der Restfehler näherungsweise entlang
einer Gerade g' = (1/γ)t (wobei γ etwa 0,1 ist) verschwindet,
die als Referenzkurve für die Ermittlung des Profils des
Schwächungsfehlers verwendet wurde.
Eingezeichnet sind in den Fig. 2 und 3 zudem Punkte von
Wertepaaren (g', t), die aus Projektionen dreier, zentrischer
Wasserphantome mit 10, 20 bzw. 30 cm Durchmesser gewonnen wur
den. Dabei wurde die mit P1 bezeichnete Punktlinie bei dem
Wasserphantom mit 10 cm Durchmesser erhalten, die mit P2 be
zeichnete Punktlinie beim Wasserphantom mit 20 cm Durchmesser
und die mit P3 bezeichnete Punktlinie beim Wasserphantom mit
30 cm Durchmesser. Deutlich zu erkennen ist, dass die für alle
drei Wasserphantome erhaltenen Wertepaare von g' und t in
einem Bereich des Kennfelds liegen, in dem sowohl bei Imple
mentierung der Fehlerfunktion u(x) als Look-up-Tabelle als
auch bei Modellierung der Fehlerfunktion u(x) durch eine
Polynomfunktion der Restfehler ausgesprochen gering ist.
Die in den Fig. 1 bis 3 gezeigten Ergebnisse wurden bei
Verwendung von Wasser als Referenzmaterial und Teflon als
Filtermaterial erhalten. Es hat sich jedoch gezeigt, dass
auch bei anderen Filtermaterialien, etwa Aluminium, die Li
nien konstanten Schwächungsfehlers e im (g', t)-Kennfeld nähe
rungsweise als Schar zueinander paralleler Geraden angenommen
werden können, so dass sich die soweit beschriebene Vor
gehensweise zur Ermittlung der Fehlerfunktion u(x) auch bei
anderen Filtermaterialien anwenden lässt. Ebenso ist es nicht
ausgeschlossen, andere Referenzmaterialien als Wasser zu ver
wenden.
Fig. 4 zeigt schematisch den Prinzipaufbau einer Röntgen-
Computertomographieeinrichtung. Dabei ist mit 10 ein Röntgen
strahler bezeichnet, der Röntgenstrahlung fächerförmig - wie
bei 12 angedeutet - auf einen Patienten 14 richtet. Ein zwi
schen dem Röntgenstrahler 10 und dem Patienten 14 angeordnetes
Formfilter 16 schwächt die Röntgenstrahlung zu den Rand
bereichen des Strahlenfächers 12 hin ab, um für eine gleich
mäßige Strahlenbelastung aller durchstrahlten Bereiche des
Patienten 14 zu sorgen. Eine im Strahlengang hinter dem Pati
enten 14 angeordnete Detektoranordnung 18 detektiert die
Intensität der durch den Patienten 14 hindurchtretenden Rönt
genstrahlung. Die Detektoranordnung 18 besteht aus einer
Vielzahl in Richtung des Fächerwinkels des Strahlenfächers 12
nebeneinander angeordneter Detektorelemente 20, die jeweils
einen Projektionsteilbereich des gesamten, durch den Strah
lenfächer 12 repräsentierten Projektionsbereichs abdecken.
Jedes der Detektorelemente 20 liefert einen die Strahlen
intensität im jeweiligen Projektionsteilbereich angebenden
Intensitätsmesswert an eine elektronische Auswerteeinheit 22.
Aus den eingegangenen Intensitätsmesswerten berechnet die
Auswerteeinheit 22 in bekannter Weise die eingangs angespro
chenen Gesamtschwächungswerte g, die die durch den Patienten
14 und das Formfilter 16 verursachte, tatsächliche Gesamt
schwächung der Röntgenstrahlung im jeweiligen Projektions
teilbereich angeben. Die für die Bildrekonstruktion erforder
lichen Werte der linearen Patientenschwächung p werden dann
von der Auswerteeinheit 22 nach Gleichung (1) berechnet. Für
den Korrekturwert k(z = αg + βf) wird dabei gemäß Gleichung (4)
einfach der Wert der Fehlerfunktion u(x = z) herangezogen. Die
Fehlerfunktion u(x) ist hierzu in der Auswerteeinheit 22 ab
gespeichert, und zwar - wie bereits gesagt - entweder in
tabellarischer Form oder in Form eines Algorithmus. Es ver
steht sich, dass die Fehlerfunktion u(x) dabei zweckmäßiger
weise für ein solches Filtermaterial ermittelt wurde, aus dem
auch das Formfilter 16 besteht.
Nachzutragen ist noch, dass im Fall einer Simulation der
Referenz-Gesamtschwächungswerte g'(dw, dt) neben Strahlaufhär
tungseffekten zusätzlich auch Streustrahlungseffekte simu
liert werden können. Falls die Referenz-Gesamtschwächungs
werte g'(dw, dt) im Rahmen einer Messreihe experimentell ermittelt
werden, fließen solche Streustrahlungseffekte naturgemäß
ohnehin in die Messwerte ein.
Claims (12)
1. Röntgen-Computertomographieeinrichtung, umfassend:
einen Röntgenstrahler (10),
eine im Strahlengang der von dem Röntgenstrahler (10) aus gesendeten Röntgenstrahlung angeordnete Strahlenfilteranord nung (16),
eine Detektoranordnung (18), welche die durch einen zu un tersuchenden Patienten (14) hindurchtretende Röntgenstrahlung detektiert und für jede Schichtprojektion des Patienten (14) einen Satz von Intensitätsmesswerten bereitstellt, deren je der für die Intensität der detektierten Röntgenstrahlung in je einem Projektionsteilbereich der Schichtprojektion reprä sentativ ist, und
eine elektronische Auswerteeinheit (22), welche für jeden der Intensitätsmesswerte einen Gesamtschwächungswert (g) er mittelt, der für die durch die Strahlenfilteranordnung (16) und den Patienten (14) bewirkte, tatsächliche Gesamtschwächung der Röntgenstrahlung im jeweiligen Projektionsteilbereich repräsentativ ist, und für jeden der Gesamtschwächungswerte (g) einen strahlaufhärtungskorrigierten Patientenschwächungs wert (p) ermittelt, der für die theoretische, lineare Schwä chung der Röntgenstrahlung durch den Patienten (14) im jewei ligen Projektionsteilbereich repräsentativ ist,
dadurch gekennzeichnet, dass in der Aus werteeinheit (22) Informationen über eine von einer Variable (z) abhängige Korrekturfunktion (k(z)) gespeichert sind und die Auswerteeinheit (22) dazu ausgelegt ist, für jeden Gesamt schwächungswert (g) den jeweils zugehörigen Patientenschwä chungswert (p) nach der folgenden Gleichung zu ermitteln:
p = g - f - k(αg + βt) (1),
wobei (p) der jeweils zu ermittelnde Patientenschwächungswert ist, (g) der jeweilige Gesamtschwächungswert ist, (f) ein Filter schwächungswert ist, der für die theoretische, lineare Schwä chung der Röntgenstrahlung durch die Strahlenfilteranordnung (16) im jeweiligen Projektionsteilbereich repräsentativ ist, (k(αg + βf)) der Wert der Korrekturfunktion an der Stelle z = αg + βf ist und (α) und (β) Konstanten sind, wobei die Korrekturfunktion (k(z)) nach dem folgenden Verfahren ermittelt ist:
einen Röntgenstrahler (10),
eine im Strahlengang der von dem Röntgenstrahler (10) aus gesendeten Röntgenstrahlung angeordnete Strahlenfilteranord nung (16),
eine Detektoranordnung (18), welche die durch einen zu un tersuchenden Patienten (14) hindurchtretende Röntgenstrahlung detektiert und für jede Schichtprojektion des Patienten (14) einen Satz von Intensitätsmesswerten bereitstellt, deren je der für die Intensität der detektierten Röntgenstrahlung in je einem Projektionsteilbereich der Schichtprojektion reprä sentativ ist, und
eine elektronische Auswerteeinheit (22), welche für jeden der Intensitätsmesswerte einen Gesamtschwächungswert (g) er mittelt, der für die durch die Strahlenfilteranordnung (16) und den Patienten (14) bewirkte, tatsächliche Gesamtschwächung der Röntgenstrahlung im jeweiligen Projektionsteilbereich repräsentativ ist, und für jeden der Gesamtschwächungswerte (g) einen strahlaufhärtungskorrigierten Patientenschwächungs wert (p) ermittelt, der für die theoretische, lineare Schwä chung der Röntgenstrahlung durch den Patienten (14) im jewei ligen Projektionsteilbereich repräsentativ ist,
dadurch gekennzeichnet, dass in der Aus werteeinheit (22) Informationen über eine von einer Variable (z) abhängige Korrekturfunktion (k(z)) gespeichert sind und die Auswerteeinheit (22) dazu ausgelegt ist, für jeden Gesamt schwächungswert (g) den jeweils zugehörigen Patientenschwä chungswert (p) nach der folgenden Gleichung zu ermitteln:
p = g - f - k(αg + βt) (1),
wobei (p) der jeweils zu ermittelnde Patientenschwächungswert ist, (g) der jeweilige Gesamtschwächungswert ist, (f) ein Filter schwächungswert ist, der für die theoretische, lineare Schwä chung der Röntgenstrahlung durch die Strahlenfilteranordnung (16) im jeweiligen Projektionsteilbereich repräsentativ ist, (k(αg + βf)) der Wert der Korrekturfunktion an der Stelle z = αg + βf ist und (α) und (β) Konstanten sind, wobei die Korrekturfunktion (k(z)) nach dem folgenden Verfahren ermittelt ist:
- a) zunächst wird für eine Materialkombination eines Filter materials der Strahlenfilteranordnung (16) und eines Refe renzmaterials ein Satz von Referenz-Gesamtschwächungswerten (g') ermittelt, die für die durch diese Materialkombination bewirkte Gesamtschwächung der Röntgenstrahlung bei verschie denen Dicken des Filtermaterials und des Referenzmaterials zumindest unter Berücksichtigung der Strahlaufhärtung reprä sentativ sind;
- b) sodann wird für jeden der Referenz-Gesamtschwächungswerte
(g') ein zugehöriger Schwächungsfehlerwert (e) nach der fol
genden Gleichung ermittelt:
e(dw, dt) = g'(dw, dt) - w(dw) - t(dt) (2),
wobei e(dw, dt) der Schwächungsfehlerwert bei einer Dicke (dw) des Referenzmaterials und einer Dicke (dt) des Filtermaterials ist, g'(dw, dt) der Referenz-Gesamtschwächungswert bei der Dicke (dw) des Referenzmaterials und der Dicke (dt) des Filter materials ist, (w(dw)) ein erster Einzelschwächungswert ist, der für die theoretische, lineare Schwächung der Röntgenstrah lung durch das Referenzmaterial bei der Dicke (dw) des Refe renzmaterials repräsentativ ist, und (t(dt)) ein zweiter Ein zelschwächungswert ist, der für die theoretische, lineare Schwächung der Röntgenstrahlung durch das Filtermaterial bei der Dicke (dt) des Filtermaterials repräsentativ ist; - c) anschließend werden die Konstanten (α) und (β) derart be
stimmt, dass sich der Wert einer Variable (x) mit:
x = αg'(dw, dt) + βt(dt) (3)
in Richtung quer zu Linien konstanten Schwächungsfehlers in einem (g'(dw, dt), t(dt))-Kennfeld des Schwächungsfehlers ändert; - d) daraufhin werden Informationen über eine von der Variable (x) abhängige Fehlerfunktion (u(x)) ermittelt, die den Verlauf des Schwächungsfehlers längs einer in das Schwächungsfehler kennfeld gelegten Referenzkurve (v(x)) repräsentiert;
- e) schließlich wird die Korrekturfunktion (k(z)) nach folgender
Gleichung ermittelt:
k(z) = u(x = z) (4).
2. Einrichtung nach Anspruch 1,
dadurch gekennzeichnet, dass die Refe
renz-Gesamtschwächungswerte (g') durch Computersimulation
ermittelt werden.
3. Einrichtung nach Anspruch 1,
dadurch gekennzeichnet, dass die Refe
renz-Gesamtschwächungswerte (g') durch Messung ermittelt
werden.
4. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 3,
dadurch gekennzeichnet, dass als Refe
renzmaterial Wasser verwendet wird.
5. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 4,
dadurch gekennzeichnet, dass (α) und (β) als
Koordinaten eines Vektors (n) bestimmt werden, welcher in dem
Schwächungsfehlerkennfeld im wesentlichen normal zu einer
Linie konstanten Schwächungsfehlers ist, wobei (α) die Koordi
nate dieses Vektors längs der g'(dw, dt)-Achse des Kenn
felds ist und (β) die Koordinate des Vektors (n) längs der
t(dt)-Achse des Kennfelds ist.
6. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 5,
dadurch gekennzeichnet, dass die Refe
renzkurve (v(x)) zumindest teilweise in einen Bereich des
Schwächungsfehlerwert-Kennfelds gelegt wird, in dem ein
wesentlicher Teil der bei Untersuchung des Patienten (14)
auftretenden Paare aus Gesamtschwächungswert (g) und Filter
schwächungswert (f) erwartet wird.
7. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 6,
dadurch gekennzeichnet, dass als Refe
renzkurve (v(x)) eine Gerade der Form v(x) = Cx gewählt wird,
wobei (C) eine Konstante ist.
8. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 7,
dadurch gekennzeichnet, dass die Fehler
funktion (u(x)) als mathematische Formel ermittelt und in der
Auswerteeinheit (22) gespeichert wird.
9. Einrichtung nach Anspruch 8,
dadurch gekennzeichnet, dass die Fehler
funktion (u(x)) durch Polynomapproximation ermittelt wird.
10. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 7,
dadurch gekennzeichnet, dass die Fehler
funktion (u(x)) in tabellarischer Form ermittelt und in der
Auswerteeinheit (22) gespeichert wird.
11. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 10,
dadurch gekennzeichnet, dass als Filter
material Teflon verwendet wird.
12. Einrichtung nach einem der Ansprüche 2 bis 10,
dadurch gekennzeichnet, dass als Filter
material Aluminium verwendet wird.
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US7280632B2 (en) * | 2001-08-16 | 2007-10-09 | University Of Central Florida Research Foundation, Inc. | Exact filtered back projection (FBP) algorithm for spiral computer tomography with variable pitch |
US6574299B1 (en) | 2001-08-16 | 2003-06-03 | University Of Central Florida | Exact filtered back projection (FBP) algorithm for spiral computer tomography |
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JP4142482B2 (ja) * | 2003-04-04 | 2008-09-03 | ジーイー・メディカル・システムズ・グローバル・テクノロジー・カンパニー・エルエルシー | X線ct装置 |
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JP4709162B2 (ja) * | 2003-12-16 | 2011-06-22 | コーニンクレッカ フィリップス エレクトロニクス エヌ ヴィ | ヒール効果によって引き起こされるアーチファクトの補正 |
JP4585815B2 (ja) * | 2004-09-03 | 2010-11-24 | キヤノン株式会社 | 情報処理装置、撮影システム、吸収係数補正方法、及びコンピュータプログラム |
CN100453044C (zh) * | 2004-11-16 | 2009-01-21 | 北京航空航天大学 | 基于原始投影正弦图的ct射束硬化校正方法 |
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US7391844B2 (en) * | 2005-01-14 | 2008-06-24 | General Electric Company | Method and apparatus for correcting for beam hardening in CT images |
WO2006080144A1 (ja) * | 2005-01-27 | 2006-08-03 | Hitachi Medical Corporation | X線計測装置 |
US7907757B2 (en) * | 2006-07-12 | 2011-03-15 | General Electric Company | Methods and apparatus for new useful metrics |
DE102008034117A1 (de) * | 2008-07-21 | 2010-02-04 | Carl Zeiss Industrielle Messtechnik Gmbh | Verfahren und Vorrichtung zum Herstellen eines Urformwerkzeugs |
DE102012208507A1 (de) * | 2012-05-22 | 2013-11-28 | Siemens Aktiengesellschaft | Verfahren und Vorrichtung zur Ermittlung von strahlaufhärtungskorrigierten Sinogrammwerten und tomographischen Bilddatensätzen |
JP6554096B2 (ja) * | 2013-11-08 | 2019-07-31 | コーニンクレッカ フィリップス エヌ ヴェKoninklijke Philips N.V. | 微分位相コントラストctのための経験的ビームハードニング補正 |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4709333A (en) * | 1986-01-03 | 1987-11-24 | General Electric Company | Method and apparatus for imaging in the presence of multiple high density objects |
Family Cites Families (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US5128864A (en) * | 1989-08-09 | 1992-07-07 | W. L. Systems, Inc. | Method for computing tomographic scans |
US5727041A (en) * | 1996-11-13 | 1998-03-10 | General Electric Company | Methods and apparatus for reducing partial volume image artifacts |
US6324240B1 (en) * | 1998-11-12 | 2001-11-27 | The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University | Method for beam hardening correction in quantitative computed X-ray tomography |
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Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4709333A (en) * | 1986-01-03 | 1987-11-24 | General Electric Company | Method and apparatus for imaging in the presence of multiple high density objects |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
US6438197B2 (en) | 2002-08-20 |
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Effective date: 20120201 |