CN1201367C - 彩色阴极射线管装置 - Google Patents

Abstract

本发明的彩色阴极射线管装置，在其电子枪中，在聚焦电极上施加与电子束的偏转量同步上升的电压，在盘状中间电极上施加上电压，以使得在某个偏转量时通过电子束通孔的轴上电位分布，与未设置所述盘状中间电极的情形实际等效，与电子束偏转量增大同步使{(盘状中间电极电压)-(聚焦电极电压)}/{(阳极电压)-(聚焦电极电压)}这一数值变化，按聚焦电极至阳极电极形成的主透镜其垂直方向会聚能力弱于水平方向会聚能力的方向变化。因而，电子束束斑在荧光屏整面最佳会聚，而且可减小椭圆失真，在荧光屏整面显示良好的图像。

Description

彩色阴极射线管装置

技术领域

本发明涉及彩色阴极射线管，具体来说，涉及一种可对荧光屏周边的电子束束斑形状椭圆失真进行改进，显示具有良好图像质量的图像的彩色阴极射线管。

背景技术

通常彩色阴极射线管如图1所示，面屏1与玻锥2一体接合，面屏1的面板内面形成有荧光屏4，该荧光屏4由发出红、绿和蓝光线的3色荧光体层组成。面屏1的内侧，与荧光屏4对置安装着形成有许多电子束通孔的荫罩3。玻锥2的颈部5内配置电子枪6，该电子枪6发出的3束电子束7B、7G、7R随玻锥2外侧配置的偏转磁轭8所产生的磁场偏转，对准荧光屏4。靠偏转电子束7B、7G、7R对荧光屏4进行水平垂直扫描，在该荧光屏4上显示彩色图像。

这类彩色阴极射线管中包括一字型彩色阴极射线管，具有一字型电子枪，具体来说，电子枪发出的是通过同一水平面的中心束以及一对侧束所组成的一列排列的3束电子束，而由偏转磁轭产生水平偏转磁场为枕型而垂直偏转磁场为桶型的不均匀磁场使3束电子束自会聚。

发出一列排列的3束电子束的一字型电子枪有各种方式，其中一种称为BPF(双电位聚焦)型动态聚焦(动态像散校正聚焦)方式。该BPF型动态失真补偿聚焦方式电子枪如图2所示，从一列排列的3个阴极K起具有沿荧光屏4方向依次配置的一体结构的第1栅极G1至第4栅极G4，该栅极G1～G4各个与一列排列的3个阴极K相对应形成有3个电子束通孔。该电子枪在阴极K上加上约150V电压，第1栅极G1接地，第2栅极G2加上约600V电压，第3-1栅极G3-1加上约6KV电压，第3-2栅极G3-2也加上约6KV电压。第4栅极G4加上约26KV高电压。

加上这种高电压的上述电极结构当中，由阴极K、第1栅极G1和第2栅极G2构成一产生电子束并且形成相对于后面述及主透镜的物点的三极部。第2栅极G2至第3-1栅极G3-1间形成预聚焦透镜，该预聚焦透镜具有使上述三极部发出的电子束预备会聚的功能。由第3-2栅极G3-2至第4栅极G4形成使经过该预备会聚的上述电子束最终会聚在荧光屏上的BPF(双电位聚焦)型主透镜。而由偏转磁轭8使电子束偏转至荧光屏周边时，便随其偏转距离在第3-2栅极G3-2加上预先设定的电压。该电压在电子束对准荧光屏中心时为最低，而在电子束偏转为对准荧光屏角部时具有较高的抛物线状波形。随着上述电子束偏转至荧光屏角部，第3-2栅极G3-2和第4栅极G4间电位差变小，上述主透镜强度变弱，电子束对准荧光屏角部时主透镜强度为最小。随着主透镜强度的变化，便由第3-1栅极G3-1至第3-2栅极G3-2形成4极透镜，电子束对准荧光屏角部时该4极透镜为最强。该4极透镜在水平方向上具有会聚作用，在垂直方向具有发散作用。因此，像点其电子枪与荧光屏间距距离越远，主透镜强度便越弱。因此，根据距离变化对聚焦误差加以补偿，而由4极透镜补偿偏转磁轭枕型水平偏转磁场和桶型垂直偏转磁场所产生的偏转像差。

但为了改善彩色阴极射线管图像质量，需要改善在荧光屏上的聚焦特性。具体来说，封入发出一列排列的3束电子束的电子枪这一方式的彩色阴极射线管当中，在产生图3A所示的偏转像差引起的电子束束斑椭圆失真以及渗润(にし″み)方面成问题。但在一般称为BPF型动态失真补偿聚焦方式场合下对偏转像差进行补偿的方式中，形成主透镜的低电压一侧电极如第3-1栅极G3-1和第3-2栅极G3-2分为多个，随电子束偏转产生4极透镜。该方式可如图3B所示消除渗润问题。但如图3B所示，在荧光屏水平轴端和对角轴端仍然发生电子束束斑在横向压扁这种现象，与上述荫罩3之间发生干涉而造成莫尔条纹等，由电子束束斑显示文字等场合便存在难以辨识这种问题。

下面参照图4A、图4B、图4C所示的光学透镜模型说明电子束横向压扁现象。

图4A表示电子束不偏转到达荧光屏中央时所形成的光学***和电子束轨迹。图4B表示电子束随偏转磁场偏转到达屏幕周边时所形成的光学***和电子束轨迹。荧光屏上电子束束斑大小取决于倍率(M)，将电子束水平方向倍率定义为Mh，垂直方向倍率定义为Mv。其中，倍率M可由图4A和图4B所示的(发散角αo/入射角αi)来表示。具体来说，为

Mh(水平倍率)＝αoh(水平发散角)/αih(水平入射角)

Mv(垂直倍率)＝αov(垂直发散角)/αiv(垂直入射角)

水平发散角αoh和垂直发散角αov相等时(αoh＝αov)，图4A所示无偏转时，水平入射角αih和垂直入射角αiv相等(αih＝αiv)，水平倍率Mh和垂直倍率Mv相等(Mh＝Mv)，图4B所示偏转时，水平发散角αoh小于垂直发散角αov(αih＜αiv)，垂直倍率Mv小于水平倍率Mh(Mv＜Mh)。具体来说，电子束束斑形状在荧光屏中央为圆形，但在荧光屏周边会成为横向扁长形状。

作为缓和该荧光屏周边电子束束斑呈横向扁长形状这一现象的方法，有主透镜内形成4极透镜的方法。参照图4C所示的光学模型说明该方法。

与图4A和图4B所示模型相同，为

Mh’(水平倍率)＝αoh’(水平发散角)/αih’(水平入射角)

Mv’(垂直倍率)＝αov’(垂直发散角)/αiv’(垂直入射角)

这里，若将图4B与图4C对比便可清楚，4极透镜接近偏转磁场所形成的4极，因而

αoh(水平发散角)＝αoh’(水平发散角)

αov(垂直发散角)＝αov’(垂直发散角)

αih(水平入射角)＜αih’(水平入射角)

αiv(垂直入射角)＞αiv’(垂直入射角)

即得到

Mh’＜Mh

Mv’＞Mv

屏幕周边的电子束束斑椭圆率如图5所示缓和。

主透镜内具体来说用以下方法形成4极透镜。聚焦电极和阳极电极中间设置有盘状中间电极，并将聚焦电极和阳极电极所加电压的中间电压加到该盘状中间电极上。盘状电极上如图6所示形成有纵向较长形状的电子枪通孔。聚焦电极如后面再次会参照的图16A所示，与偏转磁场变化同步，加上随电子束偏转量增加而升高的抛物线形状电压。聚焦电极电压一旦升高，聚焦电极和中间电极间的电位差便减小，通过中间电极的电子束通孔而发生电位渗透，在电子束水平方向和垂直方向上产生会聚能力差异，在主透镜内形成4极透镜作用。

但采用图6所示电极的电极构造中，中间电极电子束通孔因电位渗透形成的4极透镜实际上存在4极透镜作用小这种问题。具体来说存在这样的问题，即，使电子束偏转至荧光屏周边时所需的4极透镜作用不足，如图7所示，发生偏转至荧光屏周边的电子束在水平方向上欠会聚、垂直方向上过会聚这种现象，无法获得良好的图像质量。

综上所述，为了改善彩色阴极射线管的图像质量，需要保证荧光屏整面良好的聚焦状态，而且使电子束束斑椭圆失真减小。现有的BPF型动态聚焦方式电子枪，可通过在主透镜低电压一侧加上适当的抛物线电压来使得主透镜的透镜强度(透镜倍数)可变，同时形成动态变化的4极透镜，来消除偏转像差造成的电子束垂直方向的渗润，而能够在荧光屏整面进行聚焦。但荧光屏周边电子束束斑的横向压扁很明显。该现象是因为电子束对荧光屏周边进行扫描时由于电子枪形成的电子透镜和偏转磁场的像散像差致使水平方向倍率Mh和垂直方向倍率Mv成立Mv＞Mh这一关系而发生的。

作为其对应措施，在主透镜内形成4极透镜的方法是有效的，可通过在聚焦电极和阳极电极两者的中间设置板状中间电极，将聚焦电极和阳极电极两者的中间电压加到该中间电极上，在中间电极上形成纵向较长的电子束通孔，并在聚焦电极上加上适当的抛物线电压，在主透镜内形成4极透镜。

但该方法无法获得充分的4极透镜效果，荧光屏周边的电子束束斑会在水平方向上欠会聚且垂直方向上过会聚，而无法获得良好的图像质量。

发明内容

本发明目的在于，提供一种在荧光屏整面使电子束束斑最佳会聚，并减小椭圆失真，在荧光屏整面具有良好性能的彩色阴极射线管装置。

按照本发明，提供一种彩色阴极射线管装置，包括：

形成有使电子束向屏面加速并会聚的主透镜的电子枪；以及

使该电子枪发出的电子束偏转，靠该偏转的电子束在水平及垂直方向上扫描屏面的偏转磁轭，

所述主透镜，由形成有电子束通孔、沿电子束行进方向配置的聚焦电极、多个中间电极以及阳极电极所构成，

所述中间电极一个形成为盘状，

所述盘状中间电极，配置于充分满足(聚焦电极和盘状中间电极两者的距离)≠(盘状中间电极和阳极电极两者的距离)这种位置，

所述盘状中间电极形成有非圆形电子束通孔，

各个中间电极所加上的电压，规定为聚焦电极电压和阳极电极电压两者间，而且，与聚焦电极对置的中间电极所加上的电压与其他中间电极所加上的电压相比较低，中间电极所加上的电压沿电子束行进方向依次升高加上，在所述聚焦电极上施加与所述电子束的偏转量同步上升的电压，

在所述盘状中间电极施加电压，以使得在某个偏转量时通过电子束通孔的轴上电位分布，与未设置所述盘状中间电极的情形实际等效，其特征在于，

与电子束偏转量增大同步使{(盘状中间电极电压)-(聚焦电极电压)}/{(阳极电压)-(聚焦电极电压)}这一数值变化，

随着偏转磁轭偏转的电子束偏转量的增大，按聚焦电极至阳极电极形成的主透镜其垂直方向会聚能力弱于水平方向会聚能力的方向变化。

而且，按照本发明还提供一种彩色阴极射线管装置，其特征在于，在上述彩色阴极射线管装置中，

所述盘状中间电极配置于满足(聚焦电极和盘状中间电极两者的距离)＜(盘状中间电极和阳极电极两者的距离)这种位置，

而且，所述盘状中间电极形成有与所述屏面垂直方向平行的方向具有长轴的非圆形电子束通孔，

与电子束偏转量增大同步使{(盘状中间电极电压)-(聚焦电极电压)}/{(阳极电压)-(聚焦电极电压)}这一数值减小将电压加到所述各电极上。

而且，按照本发明还提供一种彩色阴极射线管装置，其特征在于，在上述彩色阴极射线管装置中，

所述盘状中间电极配置于满足(聚焦电极和盘状中间电极两者的距离)＞(盘状中间电极和阳极电极两者的距离)这种位置，

而且，所述盘状中间电极形成有与屏面水平方向平行的方向具有长轴的非圆形电子束通孔，

与电子束偏转量增大同步使{(盘状中间电极电压)-(聚焦电极电压)}/{(阳极电压)-(聚焦电极电压)}这一数值加大将电压加到所述各电极上。

可通过主透镜内形成动态变化的灵敏度十分高的4极透镜，来解决现有技术中所述的问题。以下说明该方法及其作用。

图8A示出形成通常旋转对称的双电位型主透镜的电极的剖面图和该电极形成的电场等电位线。该图8A所示的电场，垂直方向与水平方向对称形成，水平方向的电子束9和垂直方向的电子束10按基本相同的会聚能力会聚。电极中心轴的电位如图8B所示，沿电子束行进方向增加。此时，若聚焦电极11加上6KV电压，阳极电极12加上26KV电压，主透镜的机械中心所形成的等电位面便为平面，而且处于16KV电位。

接下来，如图9A所示，在与图8A同样旋转对称的双电位型透镜的机械中心配置有所形成的电子束通孔垂直直径大于水平直径的盘状电极13，若该盘状电极13加上16KV电位，电极所形成的电位分布便形成为如图9A所示。该图9A所示的电极构造中，其轴上电位如图9B所示变化，形成与盘状电极13不存在时的电极结构实际等效的电子透镜。具体来说，水平方向的电子束9和垂直方向的电子束10按基本相同的会聚能力会聚。

图10A示出聚焦电极电压变化为高于6KV的电压时水平剖面和垂直剖面的等电位线以及与图8A和图9A相同使电子束入射时的电子束轨迹。图10B示出聚焦电极电压升高时轴上电位的变化。若聚焦电极所提供的电压升高，盘状中间电极13至聚焦电极一侧的电位斜度TF和盘状中间电极13至阳极电极一侧的电位斜度TA间便有差值产生。这里TF＜TA。因此通过盘状电极13的电子束通孔从阳极电极一侧至聚焦电极一侧有电位渗透发生，形成孔阑透镜。盘状电极13的电子束通孔为纵向长孔形状，因而电子束会聚能力在水平方向上产生较强会聚效果，在垂直方向上产生较弱会聚效果。具体来说，有可能对主透镜造成像散像差。但上述构成中，对于电子束水平方向无法得到足够强的像散像差效果来补偿聚焦电极电压升高时所发生的主透镜透镜作用下降量。其理由是因为随着聚焦电极电压的升高，所发生的电位渗透相对较小，得不到充分的透镜效果。

下面说明本发明作用。旋转对称双电位型透镜的聚焦电极11和阳极电极12间机械中心配置有中间电极13-2，而聚焦电极11和中间电极13-2间机械中心则配置有盘状中间电极13-1。图11A示出盘状中间电极13-1形成有垂直直径大于水平直径的电子束通孔，中间电极13-2形成有圆形电子束通孔，盘状中间电极13-1加上11KV电位，而中间电极13-2加上16KV电位时的电场分布。如该图11A所示，轴上电位如图11B所示，形成有与盘状中间电极13-1不存在时相同的电子透镜。具体来说，水平方向的电子束9和垂直方向的电子束10便可受到基本相同的会聚作用。

图12A示出聚焦电极电压变化为高于6KV的电压时水平剖面和垂直剖面的等电位线以及与图9A、图10A相同使电子束入射时的电子束轨迹。图12B示出聚焦电极电压升高时轴上电位的变化。随着聚焦电极电压的升高，通过盘状电极13的电子束通孔从阳极电极-侧至聚焦电极一侧有电位渗透发生，形成孔阑透镜。盘状电极的电子束通孔为纵向长孔形状，因而就电子束会聚能力而言，在水平方向上产生较强会聚效果，在垂直方向上则产生较弱会聚效果。具体来说，主透镜可形成像散像差。而且，此时与前面说明的双电位型透镜机械中心配置盘状中间电极的情形相比，盘状中间电极靠聚焦电极一侧的电位斜度和盘状中间电极靠阳极电极一侧的电位斜度两者的差值，可比双电位型透镜机械中心配置盘状中间电极的情形加大，因而可进一步使电位渗透增加，从而能够得到充分的透镜效果。

接下来，旋转对称双电位型透镜的聚焦电极11和阳极电极12两者的机械中心配置中间电极13-1，而中间电极13-1和阳极电极12两者的机械中心则配置盘状中间电极13-2。图13A示出中间电极13-1形成有圆形电子束通孔，盘状中间电极13-2形成有水平直径大于垂直直径的电子束通孔，中间电极加上16KV电压，而盘状中间电极加上21KV电位的情形。此时的轴上电位，可如图13B所示变化，可形成与盘状电极不存在时同样的电子透镜。具体来说，水平方向的电子束9和垂直方向的电子束10便受到基本相同的会聚作用。

图14A示出聚焦电极电压变化为高于6KV的电压而且盘状中间电极电压也变化为高于21KV的电压时水平剖面和垂直剖面的等电位线以及与图9A和图10A相同使电子束入射时的电子束轨迹。图14B示出此时轴上电位。随着聚焦电极电压和盘状中间电极电压的升高，通过盘状电极的电子束通孔从聚焦电位一侧至阳极电极一侧有电位渗透发生，形成孔阑透镜。盘状电极的电子束通孔为横向长孔形状，因而电子束会聚能力在水平方向上产生较弱发散效果，在垂直方向上则产生较强发散效果。具体来说，主透镜可形成像散像差。而且，此时也能获得充分的透镜效果。

上述说明是对仅使聚焦电极电压变化的情形和使聚焦电极电压和盘状中间电极电压变化的情形而言的，但能够使{(盘状中间电极电压)-(聚焦电极电压)}/{(阳极电压)-(聚焦电极电压)}这一数值改变就行，因而，使电压改变的电极不论哪一个都行，多个电极电压同时变化也行。

附图简要说明

图1是概要表示通常彩色阴极射线管结构的剖面图。

图2是沿水平剖面概要表示图1所示彩色阴极射线管所组装的电子枪结构的剖面图。

图3A和图3B是说明性地表示图2所示电子枪在荧光屏上形成的电子束束斑椭圆失真的平面图。

图4A、图4B和图4C是以光学透镜模型表示图2所示电子枪的电子光学***的说明图。

图5是说明性地表示对具有图4C所示光学***的电子枪在荧光屏上形成的电子束束斑椭圆失真加以改善的平面图。

图6是示出现有电子枪电极结构所组装的盘状中间电极的立体图。

图7是说明性地表示组装有现有图6所示盘状中间电极的电子枪在荧光屏上形成的电子束束斑椭圆失真的平面图。

图8A和图8B是旋转对称双电位透镜水平垂直剖面中的电位分布图和表示等电位线的曲线图。

图9A和图9B是旋转对称双电位透镜间***盘状电极时水平垂直剖面中的电位分布图和表示等电位线的曲线图。

图10A和图10B是旋转对称双电位透镜间***盘状电极时水平垂直剖面中的电位分布图和表示等电位线的曲线图。

图11A和图11B是本发明一实施例电子枪中旋转对称双电位透镜间***2个中间电极时水平垂直剖面中的电位分布图和表示等电位线的曲线图。

图12A和图12B是本发明另一实施例电子枪中旋转对称双电位透镜间***2个中间电极时水平垂直剖面中的电位分布图和表示等电位线的曲线图。

图13A和图13B是本发明又一实施例电子枪中旋转对称双电位透镜间***2个中间电极时水平垂直剖面中的电位分布图和表示等电位线的曲线图。

图14A和图14B是本发明再一实施例电子枪中旋转对称双电位透镜间***2个中间电极时水平垂直剖面中的电位分布图和表示等电位线的曲线图。

图15是沿水平剖面概要表示本发明一实施例彩色阴极射线管中组装的电子枪结构的剖面图。

图16A和图16B是表示图15所示电子枪聚焦电极加上的电压和偏转磁轭加上的电压的波形图。

图17是表示一例图15所示电子枪其电极结构中组装的盘状中间电极的立体图。

图18是表示另一例图15所示电子枪其电极结构中组装的盘状中间电极的立体图。

图19A和图19B是表示图15所示电子枪盘状中间电极加上的电压和偏转磁轭加上的电压的波形图。

图20是沿水平剖面概要表示本发明另一实施例彩色阴极射线管中组装的电子枪结构的剖面图。

实施发明的最佳方式

下面参照附图依据实施例说明本发明彩色阴极射线管。

本发明的彩色阴极射线管具有与图1所示的显像管基本一样的结构，因而省略其说明。所以，对显像管结构来说，希望参照图1及其说明。

图15中示出本发明一实施例彩色阴极射线管中组装的电子枪。该图15所示的电子枪，是发出通过同一水平面的中心束以及一对侧束所组成的一列排列的3束电子束的一字型电子枪。该电子枪具有3个阴极K、分别对该阴极K加热的未图示的3个加热器以及在上述阴极K上依次相邻配置的一体结构的第1栅极G1至第4栅极G4，它们由未图示的一对绝缘支持体固定为一体。

上述栅极当中，第1栅极G1至第2栅极G2形成为板状，其板面与上述一列排列的3个阴极K分别对应形成有3个电子束通孔。而且，第3栅极G3由筒状电极制成，各个电极的两端形成有电子束通孔。第4栅极G4其第3栅极G3一侧也形成有电子束通孔。第3栅极G3和第4栅极G4间机械中心配置有形成圆孔的中间电极GM2，而第3栅极G3和中间电极GM2间机械中心则配置有形成图6所示纵向长孔的盘状中间电极GM1。

第3栅极G3加上约6KV电压，而且与图16A所示的偏转磁轭同步加上电压随偏转量增大而升高的抛物线状电压。盘状中间电极GM1加上约11KV电压，另一中间电极GM2则加上约16KV电压，而第4栅极G4则加上约26KV电压。

首先电子束未因偏转磁轭偏转时，第3栅极G3至第4栅极G4形成的电子透镜没有像散像差。从阴极K出射的电子束通过第1栅极G1、第2栅极G2，由第3栅极G3至第4栅极G4形成的主透镜会聚于荧光屏中央，形成有基本圆形的电子束束斑。

接着说明电子束因偏转磁轭而偏转的情形。随着电子束靠偏转磁轭向荧光屏周边偏转，第3栅极G3的电压按抛物线电压升高。这里，{(盘状中间电极电压)-(G3电压)}/{(G4电压)-(G3电压)}这一数值变小。盘状中间电极形成有纵向长孔，因而水平方向的会聚能力比垂直方向的会聚能力强。而且，第3栅极G3和第4栅极G4间的电压差减小，因而还发生水平方向的会聚能力和垂直方向的会聚能力同时减小这种作用。这里，靠盘状中间电极效果所加强的水平会聚能力和随第3栅极G3和第4栅极G4间电压差的减小而减弱的水平会聚能力预先相互抵消这样构成。靠这种效果，即便处于荧光屏周边，电子束会聚条件也成立，而且，通过使主透镜具有像散像差效果可改善电子束束斑形状的椭圆率。

而且，第3栅极G3和第4栅极G4形成的主透镜构成为水平方向会聚能力比垂直方向会聚能力强的电子透镜时，可通过无偏转时将盘状电极电压设定得较低来获得上述同样效果。而且，偏转时对第3栅极G3加上按抛物线形状变化的电压，将{(盘状中间电极电压)-(G3电压)}/{(G4电压)-(G3电压)}设定得较小，靠盘状电极效果所加强的水平会聚能力和随第3栅极G3和第4栅极G4间电压差的减小而减弱的水平会聚能力预先相互抵消，因而可获得与上述实施例同样的效果。

接着说明基本结构与上述实施例相同但盘状电极的电子束通孔为图17或图18所示横向长孔情形的实施例。电子枪基本结构如图20中所示。盘状电极的电子束通孔为横向长孔，因而第3栅极G3加上约6KV电压，而且与图16A所示的偏转磁轭同步加上电压随偏转量增大而升高的抛物线状电压。中间电极GM1加上约16KV电压，而盘状中间电极GM2加上约21KV电压，与图16A所示的偏转磁轭同步加上电压随偏转量增大而升高的抛物线状电压。第4栅极G4加上约26KV电压。

首先电子束未因偏转磁轭偏转时，第3栅极G3至第4栅极G4形成的电子透镜没有像散像差，从阴极K出射的电子束通过第1栅极G1和第2栅极G2，由第3栅极G3至第4栅极G4形成的主透镜会聚于荧光屏中央，形成有基本圆形的电子束束斑。

接着说明电子束因偏转磁轭而偏转的情形。随着电子束靠偏转磁轭向荧光屏周边偏转，第3栅极G3的电压按抛物线电压升高。而且，盘状中间电极电压也加上具有与第3栅极G3加上的抛物线电压基本相等振幅的抛物线电压。因此，{(盘状中间电极电压)-(G3电压)}/{(G4电压)-(G3电压)}这一数值变大。盘状电极形成有横向长孔，因而水平方向的会聚能力比垂直方向的会聚能力强。而且，第3栅极G3和第4栅极G4间的电压差减小，因而还发生水平方向的会聚能力和垂直方向的会聚能力同时减小这种作用。这里，靠盘状中间电极效果所加强的水平会聚能力和随第3栅极G3和第4栅极G4间电压差的减小而减弱的水平会聚能力预先相互抵消这样构成。靠这种效果，即便处于荧光屏周边，电子束会聚条件也成立，而且，通过对主透镜提供像散像差效果可改善电子束束斑形状的椭圆率。

而且，第3栅极G3和第4栅极G4形成的主透镜构成为水平方向会聚能力比垂直方向会聚能力强的电子透镜时，可通过无偏转时将盘状中间电极电压设定得较高来获得上述同样效果。而且，可通过偏转时对第3栅极G3加上按抛物线形状变化的电压，将{(盘状中间电极电压)-(G3电压)}/{(G4电压)-(G3电压)}设定得较大，并构成为靠盘状电极效果所加强的水平会聚能力和随第3栅极G3和第4栅极G4间电压差的减小而减弱的水平会聚能力预先相互抵消，来获得与上述实施例同样的效果。

工业实用性

综上所述，按照本发明，可通过对使电子束最终会聚于荧光屏上的主透镜提供动态变化的像散像差效果，从而在荧光屏整面上使电子束束斑椭圆失真缓解。具体来说，可提供一种具有良好图像质量的彩色阴极射线管装置。

Claims (3)

1.一种彩色阴极射线管装置，包括：

屏面；

产生电子束，并形成有使该电子束向该屏面加速并会聚的主透镜的电子枪；以及

使该电子枪发出的电子束在屏面水平及垂直方向上扫描的偏转磁轭，

所述主透镜，由形成有电子束通孔、沿电子束行进方向配置的聚焦电极、多个中间电极以及阳极电极所构成，

所述中间电极中的一个形成为盘状，

所述盘状中间电极，配置于充分满足(聚焦电极和盘状中间电极两者的距离)≠(盘状中间电极和阳极电极两者的距离)这种位置，

所述盘状中间电极形成有非圆形电子束通孔，

各个中间电极所加上的电压，规定为聚焦电极电压和阳极电极电压两者间的电压，而且，与聚焦电极对置的中间电极所加上的电压与其他中间电极所加上的电压相比较低，中间电极所加上的电压沿电子束行进方向依次升高加上，

在所述聚焦电极上施加与所述电子束的偏转量同步上升的电压，

在所述盘状中间电极上施加上电压，以使得在某个偏转量时通过电子束通孔的轴上电位分布，与未设置所述盘状中间电极的情形实际等效，其特征在于，

与电子束偏转量增大同步使{(盘状中间电极电压)-(聚焦电极电压)}/{(阳极电压)-(聚焦电极电压)}这一数值变化，

随着偏转磁轭偏转的电子束偏转量的增大，按聚焦电极至阳极电极形成的主透镜其垂直方向会聚能力弱于水平方向会聚能力的方向变化。

2.如权利要求1所述的彩色阴极射线管装置，其特征在于，

所述盘状中间电极配置于满足(聚焦电极和盘状中间电极两者的距离)＜(盘状中间电极和阳极电极两者的距离)这种位置，

而且，所述盘状中间电极形成有与所述屏面垂直方向平行的方向具有长轴的非圆形电子束通孔，

与电子束偏转量增大同步使{(盘状中间电极电压)-(聚焦电极电压)}/{(阳极电压)-(聚焦电极电压)}这一数值减小将电压加到所述各电极上。

3.如权利要求1所述的彩色阴极射线管装置，其特征在于，

所述盘状中间电极配置于满足(聚焦电极和盘状中间电极两者的距离)＞(盘状中间电极和阳极电极两者的距离)这种位置，

而且，所述盘状中间电极形成有与屏面水平方向平行的方向具有长轴的非圆形电子束通孔，

与电子束偏转量增大同步使{(盘状中间电极电压)-(聚焦电极电压)}/{(阳极电压)-(聚焦电极电压)}这一数值加大将电压加到所述各电极上。

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