CN111366640A - 一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法 - Google Patents

一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法 Download PDF

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Abstract

本发明涉及一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，属于超声检测技术领域，利用水浸式超声脉冲回波法测量超低膨胀玻璃径向标记的不同位置处的超声波传播速率实现对超低膨胀玻璃热膨胀系数的测量，由于超低膨胀玻璃的热膨胀系数和超声波传播速率均与玻璃内部的TiO2含量有关，相关研究表明，超低膨胀玻璃的热膨胀系数α与超声波传播速率V呈现线性关系，因此通过测量超低膨胀玻璃不同位置处的超声波传播速率就可以推导得出不同位置处的热膨胀系数。

Description

一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法
技术领域
本发明涉及一种基于水浸式超声脉冲回波的超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，属于超声检测技术领域，可用于快速无损地测量超低膨胀玻璃的热膨胀系数。
背景技术
超低膨胀玻璃由于具有以下的优势特点：(1)热膨胀系数(CTE)接近于零，保证其在恶劣的温度环境下具有较好的尺寸稳定性；(2)光学可加工性能好，易获得高质量光学面形；(3)区别于微晶玻璃由玻璃相和微晶相组成，ULE是均匀的玻璃单相材料，组成稳定，从而具有优良的热加工性能，可进行拼接加工，易于向大尺寸发展，同时也可进行复杂轻量化结构制造，减轻反射镜重量的同时保证较大的刚度。已经成为国外许多地基光学***、空间光学***、激光***主镜镜坯的主要基体材料。
在超低膨胀玻璃的加工过程中，由于内部TiO2组分分布不均匀，会导致形成的超低膨胀玻璃的热膨胀系数呈微区分布不均匀，当这种不均匀性超出一定范围，使用超低膨胀玻璃加工成型的大镜面就会产生残余应力，最终影响光学镜面的加工质量和像质的稳定性。因此需要快速准确的测量出超低膨胀玻璃不同位置处的热膨胀系数来筛选热膨胀系数均匀的镜坯材料。
对于超低膨胀玻璃热膨胀系数的测量，国内主要是自主采购高精度的激光干涉型热膨胀系数测量设备进行测量研究，而国外开展了大量的超低膨胀玻璃热膨胀系数的测量研究，主要方法有斐索干涉法、法布里泊罗干涉法、双通迈克尔逊干涉法、双光路光学外差干涉法、修正的迈克尔逊干涉法、光弹性分析法等。
斐索干涉法在5℃-35℃温度范围内，平均热膨胀系数测量的最大误差为7ppb/℃，多次读数后测量的概然误差为2-3ppb/℃，但是测量过程中样品的准备和测量非常耗时(约两周)。
法布里泊罗干涉法测量绝对热膨胀系数的精度能够达到1ppb/℃，这种测量方法适合于测量0-1ppm/℃范围热膨胀系数的材料，测量精度受限于激光的频率稳定性、温度变化的不确定度和F-P共振峰值的可复位性。
双通迈克尔逊干涉法能够测量大多数材料在2-500℃范围内的绝对热膨胀系数，能够可视化干涉条纹和温度信息。干涉仪具有高的分辨力和准确度，炉子的设计对样品形状和尺寸的限制最小，但是该热膨胀仪测量过程慢，温度很难快速平衡，单次测量需要6-8小时，准确度不及法布里泊罗干涉仪。
双光路光学外差干涉法测量热膨胀系数的标准不确定度为2.1×10-8K-1，双光路光学***的引入极大地降低了测量前和测量期间对样品端面平行度的要求，在降低实验不确定度方面有着相当大的改善空间。
修正的迈克尔逊干涉法要求待测样品的长度为10-15mm，直径为5-7mm，两端为圆形。在-150℃-150℃温度范围内，对超低膨胀玻璃热膨胀系数测量重复性为±3.8×10-8K-1，测量的不确定度能够达到±4.0×10-8K-1。
光弹性分析法是通过测量中间密封层的光学延迟来推导得出中间密封层玻璃和两端密封层玻璃的热膨胀系数差，再结合已知热膨胀系数的标准件来实现样品热膨胀系数的绝对测量，为了节约材料，通常将标准件作为三明治密封的中间层。这种光弹性分析法测量热膨胀系数差的不确定度高达0.15ppb/℃，测量不准确。
发明内容
本发明要解决的技术问题是：针对现有干涉法测量和光弹性分析测量对超低膨胀玻璃存在破坏性，测量耗时耗力的不足，提供一种新的测量方法，即一种基于水浸式超声脉冲回波的超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法。该方法能够快速非破坏性地实现对超低膨胀玻璃热膨胀系数的测量，同时对测量环境要求不高。
本发明提供一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，采用水浸式超声检测法获取待测超低膨胀玻璃样品所需测量位置处的超声波传播速率，代入已确定的绝对热膨胀系数与超声波传播速率之间的线性数学表达式，推导得出所需测量位置处的热膨胀系数，从而实现对超低膨胀玻璃热膨胀系数的测量，具体包括如下步骤：
步骤1：采用水浸式超声检测法，获得待测超低膨胀玻璃样品径向标记的不同位置处的回波信号；
步骤2：对所述回波信号进行模数转换，采集并显示数字化的回波信号，读取并记录被测位置一次表面波和底面波之间的时间间隔Δt；
步骤3：采用千分尺测量径向标记的不同位置处的厚度d，结合已测的对应位置的时间间隔Δt，由V＝2d/Δt计算待测超低膨胀玻璃样品径向标记的不同位置处的超声波传播速率V；
步骤4：从步骤1提到的径向标记的不同位置处切取制备多个预定尺寸待测超低膨胀玻璃样品，采用激光干涉热膨胀测量仪测量标定其绝对热膨胀系数，将标定的不同待测超低膨胀玻璃样品的绝对热膨胀系数与其对应位置测得的超声波传播速率进行线性拟合，确定二者之间的线性数学表达式：
αp＝A(V-B) (1)
αp为测量位置处的绝对热膨胀系数，A、B为线性数学模型的参数，V为测得超低膨胀玻璃ULE材料的超声波传播速率；
步骤5：获得超低膨胀玻璃所需测量位置处的超声波传播速率，将水浸式超声脉冲回波法直接测得的待测超低膨胀玻璃样品不同位置处的超声波传播速率代入已确定的线性数学表达式(1)，推算得出待测超低膨胀玻璃样品不同位置处的绝对热膨胀系数αp。
进一步的，由超声脉冲收发仪连接超声水浸探头对待测超低膨胀玻璃样品的不同位置进行检测，借助采样率至少1GS/s的数据采集卡采集超声脉冲收发仪发射接收到的超声信号，由PC端显示采集到的信号，手动读取待测样品一次表面波与底面波之间的时间间隔。
进一步的，对于待测对象，根据质量和体积，水浸方式选择局部水浸方式。
进一步的，所述步骤4中，从待测超低膨胀玻璃样品标记的不同位置处切取制备多个预定尺寸待测超低膨胀玻璃样品，所述预定尺寸为Ф7mm×20mm，或者为Ф7mm×50mm。
进一步的，将超声水浸探头的位置固定并保持与待测样品一定的距离，确保探头端面与待测样品之间填充耦合剂(水)，并采用局部密封的方式将水层进行包裹，实现探头与样品之间的局部水浸耦合。
进一步的，超声水浸探头发出的初次进入耦合剂(水)，水中的声波为初始波，初始波在水中传播一定距离后初次到达待测样品表面，一部分声波发生反射，形成表面波；另一部分继续在待测样品中传播，经样品厚度的距离到达样品底面后再次发生反射和透射，反射回去的声波为底面波。
有益效果
本发明与现有技术相比的优点在于：通过监测超声波在待测超低膨胀玻璃上下表面间回波的时间间隔，获取超低膨胀玻璃的超声波传播速率，无需破坏性地进行样品热膨胀系数测量，提高了检测效率。
附图说明
图1为本发明一实施例提供的一种基于水浸式超声脉冲回波的超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法的流程示意图；
图2为使用的超声水浸式耦合方式的示意图；
图3为待测超低膨胀玻璃表面和底面的超声回波波形示意图。
具体实施方式
下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整的描述，显然，所描述的实施例仅为本发明的一部分实施例，而不是全部的实施例，基于本发明中的实施例，本领域的普通技术人员在不付出创造性劳动的前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明的保护范围。
图1为本发明基于水浸式超声脉冲回波的超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法方法的流程示意图，采用水浸式超声检测法获取待测超低膨胀玻璃样品所需测量位置处的超声波传播速率，代入已确定的绝对热膨胀系数与超声波传播速率之间的线性数学表达式，推导得出所需测量位置处的热膨胀系数，从而实现对超低膨胀玻璃热膨胀系数的测量，具体包括：
步骤1：采用水浸式超声检测法，获得待测超低膨胀玻璃样品径向标记的不同位置处的回波信号；
步骤2：对所述回波信号进行模数转换，采集并显示数字化的回波信号，读取并记录被测位置一次表面波和底面波之间的时间间隔Δt；
步骤3：采用高精度千分尺测量径向标记的不同位置处的厚度d，结合已测的对应位置的时间间隔，由V＝2d/Δt计算待测超低膨胀玻璃样品径向标记的不同位置处的超声波传播速率V；
步骤4：从步骤1提到的标记的不同位置处切取制备一定数量的小尺寸待测超低膨胀玻璃样品，采用高精度激光干涉热膨胀测量仪测量标定它们的绝对热膨胀系数，将标定的不同待测超低膨胀玻璃样品的绝对热膨胀系数与其对应位置测得的超声波传播速率进行线性拟合，确定二者之间的线性数学表达式：
αp＝A(V-B)
步骤5：根据步骤1、2、3所述，获得超低膨胀玻璃所需测量位置处的超声波传播速率，代入αp＝A(V-B)，推导得出所需测量位置处的绝对热膨胀系数αp。
本发明的原理在于：本发明在水浸式超声脉冲反射式检测的基础上，利用超声波在超低膨胀玻璃样品表面回波与底面回波之间的时间间隔，结合已测得的样品的厚度获得超声波在玻璃样品内的传播速率，再根据已经确定的热膨胀系数α与超声波传播速率V之间的线性公式计算待测超低膨胀玻璃样品的热膨胀系数。
具体的，所述步骤1中，由超声脉冲收发仪连接超声水浸探头对超低膨胀玻璃样品标记的不同位置(至少取50个标记点)进行检测，借助采样率至少1GS/s的数据采集卡快速高精度地采集超声脉冲收发仪发射接收到的超声信号，由PC端通过相关的数据采集与显示软件显示采集到的信号；
所述步骤2中，手动读取待测样品一次表面波与底面波之间的时间间隔Δt；
所述步骤3中，再由高精度千分尺测量待测超低膨胀玻璃样品的厚度d，由以下公式计算出待测超低膨胀玻璃样品不同位置的超声波传播速率。
V＝2d/Δt
所述步骤4中，从待测超低膨胀玻璃样品标记的不同位置处切取制备小尺寸样品，这个尺寸依赖于高精度激光干涉热膨胀测量仪提出的待测样品尺寸要求，所述小尺寸可以是Ф7mm×20mm，或者为Ф7mm×50mm。的超低膨胀玻璃样品，采用高精度激光干涉热膨胀测量仪测量标定它们的绝对热膨胀系数；
所述步骤5中，将标定的不同待测超低膨胀玻璃样品的绝对热膨胀系数与其对应位置测得的超声波传播速率进行线性拟合，确定二者之间的线性数学表达式。
αp＝A(V-B)
αp为测量位置处的绝对热膨胀系数，A、B为线性数学模型的参数，V为测得ULE材料的超声波传播速率。将水浸式超声脉冲回波法直接测得的待测超低膨胀玻璃样品不同位置处的超声波传播速率代入已确定的线性数学表达式，推算得出待测超低膨胀玻璃样品不同位置处的绝对热膨胀系数αp。
图2为使用的超声水浸式耦合方式的示意图，将超声水浸探头的位置固定并保持与待测样品一定的距离，确保探头端面与待测样品之间填充耦合剂(水)，并采用局部密封的方式将水层进行包裹，实现探头与样品之间的局部水浸耦合。
图3为待测超低膨胀玻璃表面和底面的超声回波波形示意图，其中，超声水浸探头发出的初次进入耦合剂(水)中的声波为初始波，初始波在水中传播一定距离后首次到达待测样品表面，一部分声波在样品表面发生反射，称为表面波；另一部分声波继续在待测样品中传播，经样品厚度的距离到达样品底面后再次发生反射和透射，反射回去的声波称为底面波。
尽管上面对本发明说明性的具体实施方式进行了描述，以便于本技术领域的技术人员理解本发明，且应该清楚，本发明不限于具体实施方式的范围，对本技术领域的普通技术人员来讲，只要各种变化在所附的权利要求限定和确定的本发明的精神和范围内，这些变化是显而易见的，一切利用本发明构思的发明创造均在保护之列。

Claims (6)

1.一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，采用水浸式超声检测法获取待测超低膨胀玻璃样品所需测量位置处的超声波传播速率，代入已确定的绝对热膨胀系数与超声波传播速率之间的线性数学表达式，推导得出所需测量位置处的热膨胀系数，从而实现对超低膨胀玻璃热膨胀系数的测量，其特征在于：具体包括如下步骤：
步骤1：采用水浸式超声检测法，获得待测超低膨胀玻璃样品径向标记的不同位置处的回波信号；
步骤2：对所述回波信号进行模数转换，采集并显示数字化的回波信号，读取并记录被测位置一次表面波和底面波之间的时间间隔Δt；
步骤3：采用千分尺测量径向标记的不同位置处的厚度d，结合已测的对应位置的时间间隔Δt，由V＝2d/Δt计算待测超低膨胀玻璃样品径向标记的不同位置处的超声波传播速率V；
步骤4：从步骤1提到的径向标记的不同位置处切取制备多个预定尺寸待测超低膨胀玻璃样品，采用激光干涉热膨胀测量仪测量标定其绝对热膨胀系数，将标定的不同待测超低膨胀玻璃样品的绝对热膨胀系数与其对应位置测得的超声波传播速率进行线性拟合，确定二者之间的线性数学表达式：
αp＝A(V-B) (1)
αp为测量位置处的绝对热膨胀系数，A、B为线性数学模型的参数，V为测得超低膨胀玻璃ULE材料的超声波传播速率；
步骤5：获得超低膨胀玻璃所需测量位置处的超声波传播速率，将水浸式超声脉冲回波法直接测得的待测超低膨胀玻璃样品不同位置处的超声波传播速率代入已确定的线性数学表达式(1)，推算得出待测超低膨胀玻璃样品不同位置处的绝对热膨胀系数αp。
2.根据权利要求1所述的一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，其特征在于：
由超声脉冲收发仪连接超声水浸探头对待测超低膨胀玻璃样品的不同位置进行检测，借助采样率至少1GS/s的数据采集卡采集超声脉冲收发仪发射接收到的超声信号，由PC端显示采集到的信号，手动读取待测样品一次表面波与底面波之间的时间间隔。
3.根据权利要求1所述的一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，其特征在于：
对于待测对象，根据质量和体积，水浸方式选择局部水浸方式。
4.根据权利要求1所述的一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，其特征在于：
所述步骤4中，从待测超低膨胀玻璃样品标记的不同位置处切取制备多个预定尺寸待测超低膨胀玻璃样品，所述预定尺寸为Ф7mm×20mm，或者为Ф7mm×50mm。
5.根据权利要求1所述的一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，其特征在于：
将超声水浸探头的位置固定并保持与待测样品一定的距离，确保探头端面与待测样品之间填充耦合剂(水)，并采用局部密封的方式将水层进行包裹，实现探头与样品之间的局部水浸耦合。
6.根据权利要求1所述的一种超低膨胀玻璃热膨胀系数测量方法，其特征在于：
超声水浸探头发出的初次进入耦合剂(水)，水中的声波为初始波，初始波在水中传播一定距离后初次到达待测样品表面，一部分声波发生反射，形成表面波；另一部分继续在待测样品中传播，经样品厚度的距离到达样品底面后再次发生反射和透射，反射回去的声波为底面波。
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Cited By (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN116660387A (zh) * 2023-05-16 2023-08-29 西南科大四川天府新区创新研究院 一种借助声速-温度模型快速计算热膨胀系数的方法
EP4273539A1 (en) * 2022-05-02 2023-11-08 Saint-Gobain Glass France Method for determining the health status of an automotive glass
CN117783199A (zh) * 2024-02-27 2024-03-29 中国科学院长春光学精密机械与物理研究所 一种线膨胀系数检测装置及方法

Cited By (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
EP4273539A1 (en) * 2022-05-02 2023-11-08 Saint-Gobain Glass France Method for determining the health status of an automotive glass
WO2023213681A1 (en) * 2022-05-02 2023-11-09 Saint-Gobain Glass France Method for determining the health status of an automotive glass
CN116660387A (zh) * 2023-05-16 2023-08-29 西南科大四川天府新区创新研究院 一种借助声速-温度模型快速计算热膨胀系数的方法
CN117783199A (zh) * 2024-02-27 2024-03-29 中国科学院长春光学精密机械与物理研究所 一种线膨胀系数检测装置及方法
CN117783199B (zh) * 2024-02-27 2024-05-14 中国科学院长春光学精密机械与物理研究所 一种线膨胀系数检测装置及方法

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