CN107391879B - 一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法 - Google Patents

一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法 Download PDF

Info

Publication number
CN107391879B
CN107391879B CN201710700510.3A CN201710700510A CN107391879B CN 107391879 B CN107391879 B CN 107391879B CN 201710700510 A CN201710700510 A CN 201710700510A CN 107391879 B CN107391879 B CN 107391879B
Authority
CN
China
Prior art keywords
angle
emission
theta
electron
spherical
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Active
Application number
CN201710700510.3A
Other languages
English (en)
Other versions
CN107391879A (zh
Inventor
胡权
周方洁
胡玉禄
朱小芳
杨中海
李斌
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
University of Electronic Science and Technology of China
Original Assignee
University of Electronic Science and Technology of China
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by University of Electronic Science and Technology of China filed Critical University of Electronic Science and Technology of China
Priority to CN201710700510.3A priority Critical patent/CN107391879B/zh
Publication of CN107391879A publication Critical patent/CN107391879A/zh
Application granted granted Critical
Publication of CN107391879B publication Critical patent/CN107391879B/zh
Active legal-status Critical Current
Anticipated expiration legal-status Critical

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G06—COMPUTING; CALCULATING OR COUNTING
    • G06F—ELECTRIC DIGITAL DATA PROCESSING
    • G06F30/00—Computer-aided design [CAD]
    • G06F30/20—Design optimisation, verification or simulation

Landscapes

  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Theoretical Computer Science (AREA)
  • Computer Hardware Design (AREA)
  • Evolutionary Computation (AREA)
  • Geometry (AREA)
  • General Engineering & Computer Science (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Electron Sources, Ion Sources (AREA)
  • Management, Administration, Business Operations System, And Electronic Commerce (AREA)

Abstract

本发明公开了一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法，包括以下步骤：S1、根据电子发射角度的统计分布确定角度分布函数，并计算其归一化的角度分布函数；S2、利用区域离散的方法得到电子枪考虑热初速下发射角度的离散值；S3、在步骤S2的基础上，把阴极面等效成焦点为球心的聚焦透镜，利用光学原理得到在球面阴极约束下的发射角度。本发明根据电子发射角度的统计分布，确定一种角度分布函数，利用区域离散的方法得到电子枪考虑热初速下发射角度的离散值，再把阴极面等效成焦点为球心的聚焦透镜得到在球面阴极约束下的发射角度，考虑了大量电子的整体效应，保证仿真计算出的结果与实际工作的结果更加相近。

Description

一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法
技术领域
本发明属于微波管领域，特别涉及一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法。
背景技术
微波管在通信、电子对抗、精密制导等军事电子***中有着不可取代的作用。电子枪作为微波管中电子注发射和成形的重要部件，直接影响着整个微波管的性能。微波管电子枪通常采用热阴极。在热阴极中影响电子发射的因素主要有逸出功、温度、热初速。其中，热阴极的逸出功和温度可以通过测量得到。电子的热初速包括初始能量和初始角度，一般认为它们符合一定的统计分布规律。在仿真计算中，通常采用宏电子模型。宏电子是大量电子的整体效应，它描述了一小块阴极面上发射出来的电子状态。宏电子热初速的计算模型由电子的统计分布规律的离散值给出。
目前，在电子枪热初速计算模型中，通常仅仅根据电子的统计分布规律的离散值给出，而没有考虑阴极形状对发射角度的约束。对于球面阴极的电子枪，如果发射点发射的是电子，就不需要考虑阴极形状对发射角度的约束。但是在仿真计算中，通常采用宏电子模型，宏电子描述了一小块阴极面发射出来的电子状态，所以宏电子的发射角度就会受到阴极面形状的约束从而向中心轴靠拢。尤其是对于高面积压缩比的电子枪，这种约束会更加明显。为了避免电子枪仿真软件中宏电子的热初速模型因没有考虑阴极形状而带来的计算误差，需要在热初速计算模型中考虑阴极形状对宏电子发射角度的影响。
发明内容
本发明的目的在于克服现有技术的不足，提供一种根据电子发射角度的统计分布，确定角度分布函数，利用区域离散的方法得到电子枪考虑热初速下发射角度的离散值，再把阴极面等效成焦点为球心的聚焦透镜得到在球面阴极约束下的发射角度，从而保证了仿真计算出的结果与实际工作的结果更加相近的形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法。
本发明的目的是通过以下技术方案来实现的：一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法，包括以下步骤：
S1、根据电子发射角度的统计分布确定角度分布函数，并计算其归一化的角度分布函数；
S2、利用区域离散的方法得到电子枪考虑热初速下发射角度的离散值；
S3、在步骤S2的基础上，把阴极面等效成焦点为球心的聚焦透镜，利用光学原理得到在球面阴极约束下的发射角度。
进一步地，所述步骤S1具体实现方法为：设电子发射时角度的分布密度函数为：
Figure BDA0001380224980000021
其中电子的发射角度θ是球坐标系中的仰角；角度
Figure BDA0001380224980000022
是球坐标系中的方位角；dΩ为立体角，
Figure BDA0001380224980000023
对角度的分布密度函数积分得到归一化的角度分布函数为：
Figure BDA0001380224980000024
其中，
Figure BDA0001380224980000025
F(θ)代表0～θ之间占总发射电子数的比例。
进一步地，所述步骤S2具体实现方法为：用i表示仰角θ的数量；在球坐标系中同一个仰角θ中方位角
Figure BDA0001380224980000026
的数量用j表示；用i·j+1个方向上的发射角度代替整个角度分布；
同一仰角θ上的方位角
Figure BDA0001380224980000027
的分布为均匀分布，在归一化的角度分布函数中变量中只有θ；所以求每个角度区域占的比例时，把同一仰角θ上的不同方位角合并，于是就分了i+1个区域，即0～θ1、θ1～θ2、…、
Figure BDA0001380224980000028
0～θ1区域内用垂直方向代替，即θ＝0，该区域占的比例为
Figure BDA0001380224980000029
而其他区域中都有j个方位角，每个区域占的比例为
Figure BDA00013802249800000210
根据公式(2)得到的归一化角度函数以及每个区域占的比例，然后计算出每个区域中角度的边界值θn，计算公式为：
Figure BDA00013802249800000211
利用公式(3)求出θn后就得到每个区域中的角度范围，n表示划分的区域的数量；用占
Figure BDA00013802249800000212
比例的角度
Figure BDA00013802249800000213
代替角度θn～θn+1范围内的电子，计算
Figure BDA00013802249800000214
的方法是使区域
Figure BDA00013802249800000215
和
Figure BDA00013802249800000216
含有相同的发射电子数；
在公式(2)中F(θ)代表0～θ之间占总发射电子数的比例；区域
Figure BDA00013802249800000217
中占的比例为
Figure BDA0001380224980000031
区域
Figure BDA0001380224980000032
占的比例为
Figure BDA0001380224980000033
令二者相等求出离散后的发射角度
Figure BDA0001380224980000034
即：
Figure BDA0001380224980000035
把公式(3)代到公式(4)中，得到电子枪考虑热初速下发射角度为：
Figure BDA0001380224980000036
这里的发射角度为球坐标系中的仰角。
进一步地，所述步骤S3具体实现方法为：在聚焦透镜的中心点O作一条与发射点C的发射角度
Figure BDA0001380224980000037
平行的线，该线与焦平面z＝R交于F点，角O'CF就是球面约束后的发射角度
Figure BDA0001380224980000038
其中，O'为z轴与焦平面的交点；
过C点作一条平行于z轴的直线CC'，球面约束后的角度
Figure BDA0001380224980000039
就等于角O'CC'和角FCC'之和，即：
Figure BDA00013802249800000310
其中，β1为角O'CC'的值，β2为角FCC'的值；
CO'的长度为阴极的曲率半径R，C点距离z轴的距离为r，所以
Figure BDA00013802249800000311
其中，r为发射点C到z轴的垂直距离；
由于直线OF平行于发射点C的发射角度
Figure BDA00013802249800000312
角O'OF等于
Figure BDA00013802249800000313
因此点F距z轴的距离用l计算方法为：
Figure BDA00013802249800000314
其中，
Figure BDA00013802249800000315
为公式(5)中不考虑形状约束下的发射角度
Figure BDA00013802249800000316
发射点C距离焦平面的距离CC'为
Figure BDA00013802249800000317
那么：
Figure BDA00013802249800000318
球面约束后的角度就等于角O'CC'和角FCC'之和，把公式(7)和公式(9)代入公式(6)中，得到在球面阴极约束下的发射角度为：
Figure BDA0001380224980000041
利用相同的方法，从该发射点发射相同仰角但方位角相差
Figure BDA0001380224980000042
的发射角度变为：
Figure BDA0001380224980000043
在球面阴极形状约束下，公式(10)和公式(11)为方位角相差
Figure BDA0001380224980000044
的发射角度。
本发明的有益效果是：本发明根据电子发射角度的统计分布，确定一种角度分布函数，利用区域离散的方法得到电子枪考虑热初速下发射角度的离散值，再把阴极面等效成焦点为球心的聚焦透镜得到在球面阴极约束下的发射角度。由于球面阴极约束下的发射角度考虑到了大量电子的整体效应，从而保证了仿真计算出的结果与实际工作的结果更加相近；同时充分考虑了电子枪仿真中阴极形状对宏电子发射角度的影响。利用本发明该计算方法得到的发射角度来进一步对热初速进行计算，能够保证电子***拟的准确性，减少计算误差。
附图说明
图1为本发明的电子枪发射角计算流程图；
图2为本发明的考虑热初速时，电子归一化的角度分布函数图，
图3为离散后电子发射角度的方向图；
图4为球面阴极电子枪中考虑形状约束的电子发射角度图，其中
Figure BDA0001380224980000045
是电子枪考虑热初速下发射角度的离散值，
Figure BDA0001380224980000046
是考虑球面阴极形状约束时的发射角度。
具体实施方式
下面结合附图进一步说明本发明的技术方案。
如图1所示，本发明提供的一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法，包括以下步骤：
S1、根据电子发射角度的统计分布确定角度分布函数，并计算其归一化的角度分布函数；在电子枪中，电子从阴极发射出来不可能全部垂直于阴极面发射，通常认为电子的初始能量和初始角度，一般认为它们符合一定的统计分布规律。本步骤的具体实现方法为：设电子发射时角度的分布密度函数为：
Figure BDA0001380224980000047
其中电子的发射角度θ是球坐标系中的仰角；角度
Figure BDA0001380224980000048
是球坐标系中的方位角；dΩ为立体角，
Figure BDA0001380224980000051
对角度的分布密度函数积分得到归一化的角度分布函数为：
Figure BDA0001380224980000052
其中，
Figure BDA0001380224980000053
F(θ)代表0～θ之间占总发射电子数的比例。图2是归一化的角度分布函数图。
S2、根据步骤S1，利用区域离散的方法得到电子枪考虑热初速下发射角度的离散值；区域离散的方法具体是根据角度的分布函数，对分布函数分区，使每个区域中含有相同比例的电子，用占有一定比例的角度值代替每个区域内的角度，这样就可以把随机发射的电子状态离散化。
具体实现方法为：用i表示仰角θ的数量；在球坐标系中同一个仰角θ中方位角
Figure BDA0001380224980000054
的数量用j表示；用i·j+1个方向上的发射角度代替整个角度分布；如图3所示，如果i＝2，j＝2加上垂直方向(θ＝0)就可以离散成五条轨迹。
同一仰角θ上的方位角
Figure BDA0001380224980000055
的分布为均匀分布，在归一化的角度分布函数中变量中只有θ；所以求每个角度区域占的比例时，把同一仰角θ上的不同方位角合并，于是就分了i+1个区域，即0～θ1、θ1～θ2、…、
Figure BDA0001380224980000056
0～θ1区域内用垂直方向代替，即θ＝0，该区域占的比例为
Figure BDA0001380224980000057
而其他区域中都有j个方位角，每个区域占的比例为
Figure BDA0001380224980000058
根据公式(2)得到的归一化角度函数以及每个区域占的比例，然后计算出每个区域中角度的边界值θn，计算公式为：
Figure BDA0001380224980000059
利用公式(3)求出θn后就得到每个区域中的角度范围，n表示划分的区域的数量；用占
Figure BDA00013802249800000510
比例的角度
Figure BDA00013802249800000511
代替角度θn～θn+1范围内的电子，计算
Figure BDA00013802249800000512
的方法是使区域
Figure BDA00013802249800000513
和
Figure BDA00013802249800000514
含有相同的发射电子数；
在公式(2)中F(θ)代表0～θ之间占总发射电子数的比例；区域
Figure BDA00013802249800000515
中占的比例为
Figure BDA0001380224980000061
区域
Figure BDA0001380224980000062
占的比例为
Figure BDA0001380224980000063
令二者相等求出离散后的发射角度
Figure BDA0001380224980000064
即：
Figure BDA0001380224980000065
把公式(3)代到公式(4)中，得到电子枪考虑热初速下发射角度为：
Figure BDA0001380224980000066
这里的发射角度为球坐标系中的仰角。
S3、在步骤S2的基础上，把阴极面等效成焦点为球心的聚焦透镜，利用光学原理得到在球面阴极约束下的发射角度；对于球面阴极的电子枪，因受其形状的限制导致一块面积上的电子会向中心轴靠拢，考虑到宏电子代替了一块阴极面上所有电子的状态，所以宏电子的发射角度也受阴极形状的约束，下面是把阴极面等效成焦点为球心的聚焦透镜得到在球面阴极约束下的发射角度。聚焦透镜具有使平行光汇聚的作用，并且通过透镜中心的光线不改变方向。根据上面的规律，本步骤的具体实现方法为：在聚焦透镜的中心点O作一条与发射点C的发射角度
Figure BDA0001380224980000067
平行的线，该线与焦平面z＝R交于F点，角O'CF就是球面约束后的发射角度
Figure BDA0001380224980000068
如图4所示，通过上述操作，将该问题转化为几何问题；其中，O'为z轴与焦平面的交点；
过C点作一条平行于z轴的直线CC'，球面约束后的角度
Figure BDA0001380224980000069
就等于角O'CC'和角FCC'之和，即：
Figure BDA00013802249800000610
其中，β1为角O'CC'的值，β2为角FCC'的值；
CO'的长度为阴极的曲率半径R，C点距离z轴的距离为r，所以
Figure BDA00013802249800000611
其中，r为发射点C到z轴的垂直距离；
由于直线OF平行于发射点C的发射角度
Figure BDA00013802249800000612
角O'OF等于
Figure BDA00013802249800000613
因此点F距z轴的距离用l计算方法为：
Figure BDA00013802249800000614
其中，
Figure BDA00013802249800000615
为公式(5)中不考虑形状约束下的发射角度
Figure BDA00013802249800000616
不同仰角的计算方法是一样的，因此这里没有写下角标。
发射点C距离焦平面的距离CC'为
Figure BDA0001380224980000071
那么：
Figure BDA0001380224980000072
球面约束后的角度就等于角O'CC'和角FCC'之和，把公式(7)和公式(9)代入公式(6)中，得到在球面阴极约束下的发射角度为：
Figure BDA0001380224980000073
利用相同的方法，从该发射点发射相同仰角但方位角相差
Figure BDA0001380224980000074
的发射角度变为：
Figure BDA0001380224980000075
在球面阴极形状约束下，公式(10)和公式(11)为方位角相差
Figure BDA0001380224980000076
的发射角度。
电子的热初速包括初始能量和初始角度，根据步骤S3得到电子的发射角度，同时使用区域离散的方法得到电子的初始能量，就可以确定电子的初始状态。从而模拟计算在考虑形状约束下的热初速对电子枪计算结果的影响。将步骤S3得到的发射角度带入电子枪阴极发射计算模型中，确定电子的初始状态，就能够模拟计算在考虑形状约束下的热初速对电子枪计算结果的影响。
下面以某电子枪为例，其结构和电参数为：阴极面的曲率半径为R＝9.3mm，阴极半径3.05mm，阳极电压6700V，导流系数为0.39μP。
假设i＝2，j＝2，根据S2中计算出考虑热初速下的发射角度为
Figure BDA0001380224980000077
表1为r＝3.05点(阴极边缘的点)考虑形状约束下的热初速的发射角度。其中考虑形状约束下的发射角度1和考虑形状约束下的发射角度2分别为公式(10)和公式(11)的计算结果，它们的方位角相差
Figure BDA0001380224980000078
下面模拟了三种不同情况下的电子枪计算结果。情况1为不考虑热初速时的情况，情况2为考虑热初速但不考虑形状约束时的情况，情况3为考虑形状约束下的热初速时的情况。
表2给出了上面三种情况下用仿真软件MTSS计算的结果(包括阴极发射总电流、注腰半径、注腰位置)。可以看出仅考虑热初速以及考虑形状约束下的热初速对阴极发射总电流的影响较小，而对注腰半径的影响较大，另外形状约束下的热初速计算结果中注腰半径比不考虑形状约束下的热初速的计算结果小，说明阴极形状对注腰半径起到了约束作用。
表1考虑形状约束下的发射角度
Figure BDA0001380224980000081
表2对比不同情况下电子枪的仿真结果
Figure BDA0001380224980000082
本领域的普通技术人员将会意识到，这里所述的实施例是为了帮助读者理解本发明的原理，应被理解为本发明的保护范围并不局限于这样的特别陈述和实施例。本领域的普通技术人员可以根据本发明公开的这些技术启示做出各种不脱离本发明实质的其它各种具体变形和组合，这些变形和组合仍然在本发明的保护范围内。

Claims (4)

1.一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法，其特征在于，包括以下步骤：
S1、根据电子发射角度的统计分布确定角度分布函数，并计算其归一化的角度分布函数；
S2、利用区域离散的方法得到电子枪考虑热初速下发射角度的离散值；
S3、在步骤S2的基础上，把阴极面等效成焦点为球心的聚焦透镜，利用光学原理得到在球面阴极约束下的发射角度。
2.根据权利要求1所述的一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法，其特征在于，所述步骤S1具体实现方法为：设电子发射时角度的分布密度函数为：
Figure FDA0002631328250000011
其中电子的发射角度θ是球坐标系中的仰角；角度
Figure FDA0002631328250000012
是球坐标系中的方位角；dΩ为立体角，
Figure FDA0002631328250000013
对角度的分布密度函数积分得到归一化的角度分布函数为：
Figure FDA0002631328250000014
其中，
Figure FDA0002631328250000015
F(θ)代表0～θ之间占总发射电子数的比例。
3.根据权利要求2所述的一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法，其特征在于，所述步骤S2具体实现方法为：用i表示仰角θ的数量；在球坐标系中同一个仰角θ中方位角
Figure FDA0002631328250000016
的数量用j表示；用i·j+1个方向上的发射角度代替整个角度分布；
同一仰角θ上的方位角
Figure FDA0002631328250000017
的分布为均匀分布，在归一化的角度分布函数中变量中只有θ；所以求每个角度区域占的比例时，把同一仰角θ上的不同方位角合并，于是就分了i+1个区域，即0～θ1、θ1～θ2、…、
Figure FDA0002631328250000018
0～θ1区域内用垂直方向代替，即θ＝0，该区域占的比例为
Figure FDA0002631328250000019
而其他区域中都有j个方位角，每个区域占的比例为
Figure FDA00026313282500000110
根据公式(2)得到的归一化角度函数以及每个区域占的比例，然后计算出每个区域中角度的边界值θn，计算公式为：
Figure FDA00026313282500000111
利用公式(3)求出θn后就得到每个区域中的角度范围，n表示划分的区域的数量；用角度
Figure FDA0002631328250000021
代替角度θn～θn+1范围内的电子，
Figure FDA0002631328250000022
所占的比例为
Figure FDA0002631328250000023
计算
Figure FDA0002631328250000024
的方法是使区域
Figure FDA0002631328250000025
和
Figure FDA0002631328250000026
含有相同的发射电子数；
在公式(2)中F(θ)代表0～θ之间占总发射电子数的比例；区域
Figure FDA0002631328250000027
中占的比例为
Figure FDA0002631328250000028
区域
Figure FDA0002631328250000029
占的比例为
Figure FDA00026313282500000210
令二者相等求出离散后的发射角度
Figure FDA00026313282500000211
即：
Figure FDA00026313282500000212
把公式(3)代到公式(4)中，得到电子枪考虑热初速下发射角度为：
Figure FDA00026313282500000213
这里的发射角度为球坐标系中的仰角。
4.根据权利要求3所述的一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法，其特征在于，所述步骤S3具体实现方法为：在聚焦透镜的中心点O作一条与发射点C的发射角度
Figure FDA00026313282500000214
平行的线，该线与焦平面z＝R交于F点，角O'CF就是球面约束后的发射角度
Figure FDA00026313282500000215
其中，O'为z轴与焦平面的交点；
过C点作一条平行于z轴的直线CC'，球面约束后的角度
Figure FDA00026313282500000216
就等于角O'CC'和角FCC'之和，即：
Figure FDA00026313282500000217
其中，β1为角O'CC'的值，β2为角FCC'的值；
CO'的长度为阴极的曲率半径R，C点距离z轴的距离为r，所以
Figure FDA00026313282500000218
其中，r为发射点C到z轴的垂直距离；
由于直线OF平行于发射点C的发射角度
Figure FDA00026313282500000219
角O'OF等于
Figure FDA00026313282500000220
因此点F距z轴的距离用l计算方法为：
Figure FDA00026313282500000221
其中，
Figure FDA00026313282500000222
为公式(5)中不考虑形状约束下的发射角度
Figure FDA00026313282500000223
发射点C距离焦平面的距离CC'为
Figure FDA0002631328250000031
那么：
Figure FDA0002631328250000032
球面约束后的角度就等于角O'CC'和角FCC'之和，把公式(7)和公式(9)代入公式(6)中，得到在球面阴极约束下的发射角度为：
Figure FDA0002631328250000033
利用相同的方法，从该发射点发射相同仰角但方位角相差
Figure FDA0002631328250000034
的发射角度变为：
Figure FDA0002631328250000035
在球面阴极形状约束下，公式(10)和公式(11)为方位角相差
Figure FDA0002631328250000036
的发射角度。
CN201710700510.3A 2017-08-16 2017-08-16 一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法 Active CN107391879B (zh)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CN201710700510.3A CN107391879B (zh) 2017-08-16 2017-08-16 一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CN201710700510.3A CN107391879B (zh) 2017-08-16 2017-08-16 一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法

Publications (2)

Publication Number Publication Date
CN107391879A CN107391879A (zh) 2017-11-24
CN107391879B true CN107391879B (zh) 2020-12-29

Family

ID=60352467

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
CN201710700510.3A Active CN107391879B (zh) 2017-08-16 2017-08-16 一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法

Country Status (1)

Country Link
CN (1) CN107391879B (zh)

Families Citing this family (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN108878236B (zh) * 2018-07-10 2020-05-12 电子科技大学 一种行波管电子枪中热初速效应的抑制方法

Non-Patent Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
The 3D electron gun and collector modeling tool: MICHELLE;J. Petillo 等;《Third IEEE International Vacuum Electronics Conference (IEEE Cat. No.02EX524)》;20020807;第156-157页 *
扩展的肖特基热发射理论研究;周细文;《真空电子技术》;20110429(第2期);第24-27页 *
考虑电子热初速分布计算磁聚焦强流电子注的新方法;唐天同 等;《真空科学与技术学报》;20040630;第24卷(第3期);第161-165页 *

Also Published As

Publication number Publication date
CN107391879A (zh) 2017-11-24

Similar Documents

Publication Publication Date Title
US10101204B2 (en) Method for desiging freeform surface imaging optical system
CN108345107B (zh) 自由曲面照明***的设计方法
CN104570340B (zh) 自由曲面成像***的设计方法
CN105988214B (zh) 具有实出瞳的自由曲面离轴成像***的设计方法
US20190049334A1 (en) Method for analyzing tolerance distributions in a freeform surface mirror of an optical system
CN108318996B (zh) 准直镜头
CN105157578A (zh) 测量离轴抛物面主反射镜离轴量和离轴角的***及方法
CN108254716A (zh) 一种基于粒子群算法的观测平台轨迹优化方法
CN107391879B (zh) 一种形状约束球面阴极电子枪电子离散发射角计算方法
CN108649344B (zh) 一种用于制备太赫兹透镜天线组的方法
CN109932711A (zh) 一种雷达测量的大气折射修正方法
CN106767675B (zh) 基于细光束的f-theta测量***的优化方法
CN115267747A (zh) 一种稀疏激光雷达与可见光/红外成像***的标定方法
CN113391319B (zh) 一种激光雷达外壳的制造方法及激光雷达外壳
CN102013576B (zh) 修正型卡塞格伦式天线的副面调整方法
CN103258087A (zh) 飞机自消像差自由曲面共形光学窗口设计方法
CN110989075B (zh) 基于光纤单元的焦面板非平面阵列孔均分制造方法
CN104407433A (zh) 以椭球镜为主镜的离轴反射光学***
CN106885567B (zh) 一种惯导协作定位方法及定位设备
US10527255B2 (en) Illumination system with freeform surface
CN114608540A (zh) 一种数字摄影测量***的测量网型确定方法
CN112666404B (zh) 微波暗室多静区构建方法及微波暗室多静区***
CN103744183A (zh) 一种红外宽波段多干扰复合光学***
CN109613697B (zh) 一种反射式非球面光学***设计方法
CN109883345B (zh) 抛物面天线真空低温变形测量的空间网形强度确定方法

Legal Events

Date Code Title Description
PB01 Publication
PB01 Publication
SE01 Entry into force of request for substantive examination
SE01 Entry into force of request for substantive examination
GR01 Patent grant
GR01 Patent grant