SU65333A1 - Method for measuring permanent magnet coercivity - Google Patents

Description

Измерение коэрцитивной силы магнитов Tipe6yeT наличи  сложной аппаратуры. Сами И1эмерен1И  вл ютс  также СЛОЖНЫМИ и; кройотлавьшИ; . что, в iCBOio очередь, требует К1валифицирова«ного персонала и значительного времениь  а про1изBDAicTBiO намерений. С другой стороиы , аппаратура большей частью рассчитана «а образцы определенных размеров, вследствие чего уже готовые магниты про;МЫ|Шленных обра:зцов на ней 1В Ообще не могут быть, измерены. Поэтому в серийном п,роиз&одстве магнитов np«i прО верке и«1 лгагнитных Свойств ограничиваютс  либо выборочным измерением небольшого количества магнитов , либо определением одного лишь внешнего магнитного потока:, который BeiCBMa npoicTO из1мер ет1с  флюкс.метром, но не харйктеривует в пол)ной степени магнитные качества ма1ГН1ИТО1В.Measuring the coercive force of Tipe6yeT magnets by the presence of complex equipment. Themselves imere1I are also COMPLEX and; croyotlav; . which, in iCBOio's turn, requires qualified personnel and a considerable amount of time about intentions. On the other hand, the equipment is mostly designed "and samples of certain sizes, as a result of which the ready-made magnets are pro; WE | Fingerprints on it 1B Generally cannot be measured. Therefore, in serial n, roiz & nt magnet np “i software and“ 1 magnetic properties, they are limited either by selective measurement of a small number of magnets, or by determining only one external magnetic flux: which is BeiCBMa npoicTO of 1 meter et1 flux meter, but does not characterize into the floor ) Noah magnetic properties ma1GN1ITO1V.

Предлагаемый, согласно изобретению , сноюоб измерени  коэрцитивной йилы посто нных магнитов при полющи , одного флюксметра заключаетс  ВТОМ, что, ломиаю обычного измерени  остаточного магнитного потока Ф1 магнита с разомкнутойThe proposed, in accordance with the invention, measurement of the coercive force of permanent magnets in the field, one flux meter is WTO, which is breaking down the usual measurement of the residual magnetic flux of the magnet F1 with open loop.

магнитной цепью, производ т измерение магнитного потока Ф-, равного ра|зностй между потоком магнита: с замкнутой и потоком его с разомкнутой магнитной цепью, и коэрцитивную с .ту вычисл ют по сумме и частному этих потоковmagnetic circuit, measuring the magnetic flux Φ-equal to the difference between the flux of a magnet: with a closed and its flux with an open magnetic circuit, and the coercive with. that is calculated by the sum and private of these fluxes

Ф 1 и Ф 2.F 1 and f 2.

Сущность изобретени  по сн етс  приведенным ниже выводол и чертежом , на фиг. 1 которого. изображены крива  размагничивани  и крива  мощности м-агнита из железо-никель-алюминиевого сплава, а на фиг. 2 - крива , показывающа  Значение одного из коэфициентов в предлагаемой дл  определени  коэрцитивной силы формуле. Величина 051 Б, (фиг. 1) представл ет собой остаточную индукцию магнита в разомкнутой цепн, а величина ОЯ) Я, - напр женность магнитного пол , создаваемую единицей длины магвита.The invention is explained in the following output and in the drawing, in FIG. 1 which. shows the demagnetization curve and the power curve of m-agnite from an iron-nickel-aluminum alloy, and FIG. 2 is a curve showing the value of one of the coefficients in the formula proposed for the determination of the coercive force. The value of 051B, (Fig. 1), is the residual magnet induction in an open-circuit chain, and the magnitude of OH) I, is the intensity of the magnetic field created by the unit length of the magvit.

Величина Я1 однозначно св за:на с величиной Б|,The value of H1 is uniquely related to: on with the value of B |,

Я, /ь-Б.,(1)I, / B-, (1)

где /г - некоторый посто нный (приблизительно) коэфициент дл  данного типа магнита. При соединении точюи В,, и М пр мой и пр вдолжении ее до пересечени  с осью абсцисс, получаеггю  пр моугольный треуголь ик, дл  которого будет шра(Ведл1Ивы1М следующее равенство ОН, В,.В, или, придава  отрезкам их значени , ЯЯ. Я, , Подставл   в (3) значение Н из (1) и реша  его относ1и.тельно Я„, получаем Я/ fe в-в . или, переход  от индукции к потокам и счита , что В BZ, где BZ определ етс  OTpelaKOM , H, i (0,-f0o). (5) S Ф, Вели1чи   fij, получйнюай отсечением пр мой В,. М отрезка на оси абСЦИ1сс, будет всегда больше истинной коэрцитивной силы Н„, причем раэница iмeждy ними будет зависетъ , во- первых, от места ра1с положени  точки М на К ри1вой и-, вовторых , от выпуклости кривой размагничивани , характеризующейс  коэфйциентом т ( -ВЯ)„„Д Зивисимость отношени  ;,; от ука ,зан1ных па|раметров представлена на фиг, 2. Так как большинство магнитов из HOJBbPx материалов кмеют большой размагничвдающий коэфициент (кол ,ч-6.2 роткую фо.рму), то отношение  , велико и :поэтол1у отношение мало зависит от параметра Т. В силу ЭТОГО можно првн ть J.o. /Д.. . Ч.в; Т как вел1и;ч)ину, измен ющуюс  в пределах 0,,9 дл  большинства магнитов. Окончательно будем И1меть B,.-. 1(ф,-|-Ф.), (7) о Фз 1-tga ( tga -- коэфициент размагничивани ), а Si - площадь поперечного сечени  магнита в см. Величины k, S и F могут быть прин ты посто нными; ошибка при не превышает ошибки измерений . Величины ма гнитных HO TOKIOIB оередел юто - при помощи одного флюк1амет ра, причем разностный магнитный потак измер етс  путем сдерпи В а1Ни  магнита с надетой на иего измерительной катушкой и-з замкнутой магнитной- цепи. Пред мет ччзо б рё те ни  Способ измерени  коэ|рцитив1ной аилы иосто нных магнитов при помощи флююаметра, о т л и ч а ющ и и с   тем, что, помимо обычного И1змерени  оста хзчного мапнитного потока 01 магнита с разомкнутой магнитной цепью, производ т ивмерение лгагнитного потока Ф, равного разности между потоком магнита с замкнутой и потоком его с разомкнутой магнитной цепью;, И коэрцити1вмую сй у вычисл ют по сумме и частному этик потоков Ф и Фаwhere / g is some constant (approximately) coefficient for this type of magnet. When you connect a point B, and M, a straight line and a straight line to intersect it with the abscissa, you get a rectangular triangle, for which there will be a schrah (VedlIvys1M following equality of OH, B, B, or, giving the segments their value, JN. I,, Substituting in (3) the value of H from (1) and deciding it relatively I ", we get I / fe in-in. Or, the transition from induction to the flows and considering that B BZ, where BZ is defined by OTpelaKOM , H, i (0, -f0o). (5) S F, Veliči fij, obtained by cutting off straight B,. M of the segment on the axis of abSCI1ss, will always be greater than the true coercive force Hn, and the difference between They will depend, firstly, on the location of the M1 position of the point M on K, and, secondly, on the convexity of the demagnetization curve, characterized by the coefficient t (-ВЯ) „„ D Zivogo dependence of the ratio;,; fig. 2. Since most of the magnets from HOJBbPx materials have a large demagnetizing coefficient (count, h-6.2 short form), the ratio is large and: because of this, the ratio does not depend much on the parameter T. Jo / D ... H.v; T as well; ch) inu, varying within 0,, 9 for most magnets. Finally, we will have B, .-. 1 (ф, - | -Ф.), (7) о Фз 1-tga (tga is the demagnetization coefficient), and Si is the cross-sectional area of the magnet in cm. The values of k, S and F can be assumed constant; error at does not exceed measurement error. The magnitudes of the magnetic HO TOKIOIB are controlled by a single flux meter, the difference magnetic potaka being measured by holding the a1Ni magnet with the measuring coil of the closed magnetic circuit attached to it. Prevailing a method of measuring countervailing ayosta of magnets with a flumemeter, about the same and with the fact that, besides the usual measurement of the residual magnet flow 01 of the magnet with an open magnetic circuit, it produces And measuring a flux flux Φ equal to the difference between the magnet flux with a closed magnet and its flux with an open magnetic circuit ;, And the coercivity is calculated from the sum and the particular flux of F and F

Не HiNot hi

7575

0.5 0.5