JPH0315443A - 核磁気共鳴を用いた検査方法 - Google Patents
核磁気共鳴を用いた検査方法Info
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- JPH0315443A JPH0315443A JP1149595A JP14959589A JPH0315443A JP H0315443 A JPH0315443 A JP H0315443A JP 1149595 A JP1149595 A JP 1149595A JP 14959589 A JP14959589 A JP 14959589A JP H0315443 A JPH0315443 A JP H0315443A
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- 238000009738 saturating Methods 0.000 claims abstract description 8
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- 230000005311 nuclear magnetism Effects 0.000 abstract 1
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Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、核磁気共鳴を川いて物体の内部情報を計？ｌ
１！Ｉする手法に関わり、特に信号量の大きな物体の一
部分から帰所的な情報を晶精度で計測する手法に関する
。
１！Ｉする手法に関わり、特に信号量の大きな物体の一
部分から帰所的な情報を晶精度で計測する手法に関する
。
従来、物体の一部から局所的な情報を得るための手段と
して、関心領域の磁化のみを励起したり、マグネテイツ
ク レソナンス イン メデインスン 第３巻 （１９
８６年）９６３〜９６９ペー（２） ジ（Ｍａｇｎｅｔｉｃ ｌ｛ｅｓｏｎａｎｃｅ ｉｎ
Ｍｅｄ．ｉｃｊｎｅ ３ ，（［３８６）ｐ９６３〜９
６９）に記載されでいるように領域外の磁化を飽和させ
るなど多くの提案がなされてきた。
して、関心領域の磁化のみを励起したり、マグネテイツ
ク レソナンス イン メデインスン 第３巻 （１９
８６年）９６３〜９６９ペー（２） ジ（Ｍａｇｎｅｔｉｃ ｌ｛ｅｓｏｎａｎｃｅ ｉｎ
Ｍｅｄ．ｉｃｊｎｅ ３ ，（［３８６）ｐ９６３〜９
６９）に記載されでいるように領域外の磁化を飽和させ
るなど多くの提案がなされてきた。
しかしどの方法にも、｛ｔ４号がひずんだり、釦』或外
から信号が掘れ込む勢といった欠点かあ−）た。
から信号が掘れ込む勢といった欠点かあ−）た。
最も欠点の少ない方法として、ジャーナル オブ マグ
ネテイツク レゾナンス 第６６巻（１ ９ ８ ６年
）２８３〜２９４ページ（ＪｏｕｒｎａＪ ｏＪＭａｇ
ｎｅｔｉｃ Ｒｅｓｏｎａｎｃｅ ６６， （１．９８
６） ｐ２８：３〜２９４）に北載されている選択的な
核磁化の反転を利用した方法がノムく用いられできた。
ネテイツク レゾナンス 第６６巻（１ ９ ８ ６年
）２８３〜２９４ページ（ＪｏｕｒｎａＪ ｏＪＭａｇ
ｎｅｔｉｃ Ｒｅｓｏｎａｎｃｅ ６６， （１．９８
６） ｐ２８：３〜２９４）に北載されている選択的な
核磁化の反転を利用した方法がノムく用いられできた。
ごの方法では、まず第一段ＭＪｉとして物体企休の信号
を計測し、第二段階として関心領域の核磁化を渕択的に
反転した状態で物体全体の信号を計？ｌ１！ｌし、これ
らを引き算することにより局所情報を得る。しかし、こ
の方法では飴域外の信号レベルが尚い場合には装置のイ
・安定性の影響による信号のゆらきが大きくなり、引算
の後に領域外の信号が完今に７１！１このため、たとえ
はソサイエテイ オフ マクネデイツク レゾナンス
イン メデインス 第六回年大会（ ＩＩ． Ｈ ８’
７年） 第二巻 ９６４ベーシ（Ｓｏｃｊｅｔｙ ｏｆ
ＭａＨｎｅｔｊｃ ＲｅＳｏｎａｎｃＣｉｎ Ｍｅｄ
ｉｃｊｎｅｓｊｘｔｈ Ａｎｎｕａｌ Ｍｅｅｔｊ．ｎ
ｇ（ １ ９ ８ ”／ ） ＶｏＪ．ｕｍｅ ２ｐ
９ ６４）に記載されているように、引算する信号を計
Ｈｌｌｌするｒ′ｌｉｉに物体の一方向に幻して勾配を
持つ傾斜磁場とｌｉｉＪ時に選択的な＾）Ｉｊ閉波バル
スを印加することにより核磁化を飽和させて領城外の信
号を減少させるという方法が提案されていた。
を計測し、第二段階として関心領域の核磁化を渕択的に
反転した状態で物体全体の信号を計？ｌ１！ｌし、これ
らを引き算することにより局所情報を得る。しかし、こ
の方法では飴域外の信号レベルが尚い場合には装置のイ
・安定性の影響による信号のゆらきが大きくなり、引算
の後に領域外の信号が完今に７１！１このため、たとえ
はソサイエテイ オフ マクネデイツク レゾナンス
イン メデインス 第六回年大会（ ＩＩ． Ｈ ８’
７年） 第二巻 ９６４ベーシ（Ｓｏｃｊｅｔｙ ｏｆ
ＭａＨｎｅｔｊｃ ＲｅＳｏｎａｎｃＣｉｎ Ｍｅｄ
ｉｃｊｎｅｓｊｘｔｈ Ａｎｎｕａｌ Ｍｅｅｔｊ．ｎ
ｇ（ １ ９ ８ ”／ ） ＶｏＪ．ｕｍｅ ２ｐ
９ ６４）に記載されているように、引算する信号を計
Ｈｌｌｌするｒ′ｌｉｉに物体の一方向に幻して勾配を
持つ傾斜磁場とｌｉｉＪ時に選択的な＾）Ｉｊ閉波バル
スを印加することにより核磁化を飽和させて領城外の信
号を減少させるという方法が提案されていた。
上記従来技術は、物体金体の関心領域の大きさの差か数
術ある場合に飴域外の信号を選択的に飽和するという操
作をネ了ってはいるが、物体の一方向に刻して行ってい
るたけであり、しかも一同のみの実Ｑｊであるため飴域
外の信号の代減効率が悪く、選択的な核磁化のｋ転を利
川して周所情報を得る場合に鎮城外からの信号の漏れ込
みを低減し切れないという問題があった。
術ある場合に飴域外の信号を選択的に飽和するという操
作をネ了ってはいるが、物体の一方向に刻して行ってい
るたけであり、しかも一同のみの実Ｑｊであるため飴域
外の信号の代減効率が悪く、選択的な核磁化のｋ転を利
川して周所情報を得る場合に鎮城外からの信号の漏れ込
みを低減し切れないという問題があった。
また選択的な核磁化の飽和を行うための品ノ刈波（４）
パルスとして、数稚類のパルスを用いでいるか、これら
のパルスは選択的な飽和を行おうとする領域のｕｌｔｉ
端の信号か残りやすいという問題かあ−Ｘ）た。
のパルスは選択的な飽和を行おうとする領域のｕｌｔｉ
端の信号か残りやすいという問題かあ−Ｘ）た。
本発咽の目的は、任怠の位ｊＱ！ ，形状の関心領域か
ら企の無い信号が得られ、しかも全体のイ一号と局所化
した信号とのレベル差が大きい場合でも、領域外からの
信号の漏れ込みなしに局所情報を得る手段を提供するこ
とである。
ら企の無い信号が得られ、しかも全体のイ一号と局所化
した信号とのレベル差が大きい場合でも、領域外からの
信号の漏れ込みなしに局所情報を得る手段を提供するこ
とである。
上記目的を達或するために、従来の技術の瑣で述べた選
択的な核磁化の反転を川いて局所情報を得る手法を実行
する前の段階として、関心領域外の複数の幀域の磁化を
選択的に飽和させるような高周波Ｓ場を傾斜磁場ととも
に順々に印加することを複数方向に対して複数回繰迦し
、物体全体から発生する信号レベルを効率良く小さくし
たものである。
択的な核磁化の反転を川いて局所情報を得る手法を実行
する前の段階として、関心領域外の複数の幀域の磁化を
選択的に飽和させるような高周波Ｓ場を傾斜磁場ととも
に順々に印加することを複数方向に対して複数回繰迦し
、物体全体から発生する信号レベルを効率良く小さくし
たものである。
また選択的な核磁化の飽和を行うためのｌｌ’ｆ＋ ｈ
′１１波パルスとして、残留磁化が最小となるようむ最
適化パルスを用いることにより、関心領域外の信号（５
） の低減効率を向上させるようにしたものである。
′１１波パルスとして、残留磁化が最小となるようむ最
適化パルスを用いることにより、関心領域外の信号（５
） の低減効率を向上させるようにしたものである。
核磁気共鳴を川いて局所的な内部情報を得たい物体に対
して傾斜磁場をかけると、傾斜の方向に沿って核磁気共
鳴周波数が勾配をもつ。この状態で第２図の領域１の核
磁化のみを励起するような高周波磁場を印加する。励起
された磁化は傾斜磁場の影響で位相がバラバラになり、
この領域全体としての核磁化は零となって信号計８１リ
にかからない。
して傾斜磁場をかけると、傾斜の方向に沿って核磁気共
鳴周波数が勾配をもつ。この状態で第２図の領域１の核
磁化のみを励起するような高周波磁場を印加する。励起
された磁化は傾斜磁場の影響で位相がバラバラになり、
この領域全体としての核磁化は零となって信号計８１リ
にかからない。
三次元の物体に対し複数の方向について上記の手順を順
々に施せば、関心領域外の全域にわたって信号を低減す
ることができ、物体全体から生しる信号レベルと関心領
域から生しる信号レベルは同程度になるので、磁化が緩
和現象によってＩ！ｊｌ復する前に従来技術のところで
連べた計測法を実行すれば、＊ ａｌｌ信号に漏れ込む
領域外の信号或分を効率良く低減することができる。ま
た、この選択飽和の過程を複数回繰り迦すことによって
１ １！！］の選択飽和では励起されずに残る核磁化を
飽和させ（６） ることかできる。
々に施せば、関心領域外の全域にわたって信号を低減す
ることができ、物体全体から生しる信号レベルと関心領
域から生しる信号レベルは同程度になるので、磁化が緩
和現象によってＩ！ｊｌ復する前に従来技術のところで
連べた計測法を実行すれば、＊ ａｌｌ信号に漏れ込む
領域外の信号或分を効率良く低減することができる。ま
た、この選択飽和の過程を複数回繰り迦すことによって
１ １！！］の選択飽和では励起されずに残る核磁化を
飽和させ（６） ることかできる。
また縦磁化のスライス形状が知形にほほ迦い最適化パル
スを知いることにより、第２図の領域↓の両端の核磁化
を残すことなく飽和することかできる。
スを知いることにより、第２図の領域↓の両端の核磁化
を残すことなく飽和することかできる。
第３図は、物体の一部から局所情報を得るために用いる
核磁気共鳴を用いた検査製置の一例である。１は静磁場
を発生するコイルで、検企対象２をこの中に配置する。
核磁気共鳴を用いた検査製置の一例である。１は静磁場
を発生するコイルで、検企対象２をこの中に配置する。
シーケンサ３は傾斜磁場ドライバ４，高周波発信器５に
命令を送り、｛ｌＪｉ斜磁揚および高周波磁場を印加す
る。高周波磁場は、高周波蛮調器６，高周波増幅器７を
経て高ｊ閉波送信器８により検査対象２に印力Ｕされる
ので、傾斜磁場の存在ドでは核磁化を部分的に飽和した
り、反転することかｉｊＪ能である。検査対象から発生
した信号は受信機９によって受波され、増幅器］０，位
相検波器１１，ＡＤ変換器１２を通ってＣ Ｐ Ｕ１３
に送られ、ここで信号処理を行う。必要に応こどもでき
る。
命令を送り、｛ｌＪｉ斜磁揚および高周波磁場を印加す
る。高周波磁場は、高周波蛮調器６，高周波増幅器７を
経て高ｊ閉波送信器８により検査対象２に印力Ｕされる
ので、傾斜磁場の存在ドでは核磁化を部分的に飽和した
り、反転することかｉｊＪ能である。検査対象から発生
した信号は受信機９によって受波され、増幅器］０，位
相検波器１１，ＡＤ変換器１２を通ってＣ Ｐ Ｕ１３
に送られ、ここで信号処理を行う。必要に応こどもでき
る。
第４図のような物体の一部分（関心領域ｌ）からノ０所
情報を得る場合には、例えば第１図のようなタイミング
で傾斜磁場および尚周波パルスを印力Ｎする。
情報を得る場合には、例えば第１図のようなタイミング
で傾斜磁場および尚周波パルスを印力Ｎする。
第１図の前半部分（αつ）は領域外の信号を抑圧するた
めの操作を示している。すなわち、第４図の物体の入方
向に対して勾配を持つような傾斜磁場を印加した状態で
領域外２の核磁化を励起するような高周波パルスを印加
し、その後傾斜ｍ場を利用してこの領域の核磁化を飽和
させる。上記操作で用いる高周波パルスには、たとえば
時間領域では、 ｓｊｎ（ｔ） ｐ（ｔ）＝ ｔ （一τ／２≦ｔ≦゛１“／２） となるようなｓｉｎ ｃ 変調パルスを用いる。このよ
うにすると鎮域内の核磁化のみが選択的に飽和される。
めの操作を示している。すなわち、第４図の物体の入方
向に対して勾配を持つような傾斜磁場を印加した状態で
領域外２の核磁化を励起するような高周波パルスを印加
し、その後傾斜ｍ場を利用してこの領域の核磁化を飽和
させる。上記操作で用いる高周波パルスには、たとえば
時間領域では、 ｓｊｎ（ｔ） ｐ（ｔ）＝ ｔ （一τ／２≦ｔ≦゛１“／２） となるようなｓｉｎ ｃ 変調パルスを用いる。このよ
うにすると鎮域内の核磁化のみが選択的に飽和される。
しかしこのパルスは特に領域境界付近にお留磁化が最小
となるようにｓｉｎｃｅ調パルスを最適化したパルスを
用いる方が良い。
となるようにｓｉｎｃｅ調パルスを最適化したパルスを
用いる方が良い。
上記操作をＸ方向の関心領域外の別の部分に対しても行
い、さらにこれをＹ方向，Ｚ方向に辿珀する。この一連
の操作をたとえは二ｌＬｊＩ ｍり逗す。
い、さらにこれをＹ方向，Ｚ方向に辿珀する。この一連
の操作をたとえは二ｌＬｊＩ ｍり逗す。
第工図の後半部分（■）では実行テーフル（第５図）に
従って第４図の関心飴域Ｆの核磁化を反転させる選択反
転パルスをｘ，ｙ，ｚ方向の傾斜磁場と同時に印加した
後、励起して８ｍりの信号を計測する。第５図でパルス
がＯＮの時には第１図の実線で示したように選択反転パ
ルスを印加し、ＯＦＦの時には第１図の点線で示したよ
うに選択反転パルスを印加しない。
従って第４図の関心飴域Ｆの核磁化を反転させる選択反
転パルスをｘ，ｙ，ｚ方向の傾斜磁場と同時に印加した
後、励起して８ｍりの信号を計測する。第５図でパルス
がＯＮの時には第１図の実線で示したように選択反転パ
ルスを印加し、ＯＦＦの時には第１図の点線で示したよ
うに選択反転パルスを印加しない。
上記操作（■）で用いる高周波パルスには、たとえば（
■）と同様にＳｌｎＯ盆調パルスなどを用いるが、最適
化パルスを用いるとさらに良い。
■）と同様にＳｌｎＯ盆調パルスなどを用いるが、最適
化パルスを用いるとさらに良い。
８回の計測で得られた信号を実行テーブル（第５図）の
符号が十の時には加算，一の時に減算することにより、
第４図の関心領域１の信号のみ８回積算した結果が得ら
れる。
符号が十の時には加算，一の時に減算することにより、
第４図の関心領域１の信号のみ８回積算した結果が得ら
れる。
（９）
〔発四の効果〕
本発明では、選択反転パルスと信号の加滅算を用いて物
体の局所的な情報を得る場合に、物体の一部分の核磁化
を選択的に飽和する操作を物体の複数方向の複数の領域
に刻して複数回実行し、しかも残悄磁化か最小となるよ
うな最辿化パルスを用いるため領域外の信号を効率良く
抑圧することかできるので、この後関心鎮域の槓磁化を
反転させて計測した信号と通常の信号との減算から関心
領域の信号を求めるときに、関心飴域の信号と物体全体
の信号のレベル差が数桁あっても領域外から信号が漏れ
込むことなく、任意の位置，形状の領域から歪の無い信
号を計測することが出来る。
体の局所的な情報を得る場合に、物体の一部分の核磁化
を選択的に飽和する操作を物体の複数方向の複数の領域
に刻して複数回実行し、しかも残悄磁化か最小となるよ
うな最辿化パルスを用いるため領域外の信号を効率良く
抑圧することかできるので、この後関心鎮域の槓磁化を
反転させて計測した信号と通常の信号との減算から関心
領域の信号を求めるときに、関心飴域の信号と物体全体
の信号のレベル差が数桁あっても領域外から信号が漏れ
込むことなく、任意の位置，形状の領域から歪の無い信
号を計測することが出来る。
第１図は選択的に核磁化を飽和させる方法を示したパル
スタイミング図、第２図は本発四の原理の説明図、第３
図は本発明を実行するときに用いる核磁気共鳴を用いた
検杏装置の一例を示すブロック図、第４図は計ｉｌ＋Ｉ
Ｊする物体の一例を示す斜視図、第５図は選択反転パル
スを印加する時の実行（１０） テーブルを示す図である。 （１１） 第 ２ 品 ０紅仙 １− 猶 ３ 図 嘱 ４ 図
スタイミング図、第２図は本発四の原理の説明図、第３
図は本発明を実行するときに用いる核磁気共鳴を用いた
検杏装置の一例を示すブロック図、第４図は計ｉｌ＋Ｉ
Ｊする物体の一例を示す斜視図、第５図は選択反転パル
スを印加する時の実行（１０） テーブルを示す図である。 （１１） 第 ２ 品 ０紅仙 １− 猶 ３ 図 嘱 ４ 図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、核磁気共鳴を用いて物体の一部分から局所情報を得
る場合に、関心領域の核磁化のみ反転して計測した信号
と通常の信号との減算を利用した手法を実行する前に、
傾斜磁場と選択的な高周波パルスを同時に印加すること
によつて関心領域外の複数の領域の核磁化を選択的に飽
和させて信号を減少させる操作を順々に実行する段階を
含むことを特徴とする核磁気共鳴を用いた検査方法。 ２、特許請求の範囲第１項に記載の核磁気共鳴を用いた
検査方法は、複数の領域の核磁化を選択的に飽和させる
上記の過程を複数回繰り返すことにより、信号減少の効
率を向上させることを特徴とする核磁気共鳴を用いた検
査方法。 ３、特許請求の範囲第１項に記載の核磁気共鳴を用いた
検査方法は、上記した関心領域外の核磁化を選択的に飽
和させる操作を三次元の物体にたいし、複数の方向につ
いて実行する段階を含むことを特徴とする核磁気共鳴を
用いた検査方法。 ４、特許請求の範囲第１項に記載の核磁気共鳴を用いた
検査方法は、上記選択的な飽和を行うために印加する高
周波パルスとして、残留磁化が最小となるような最適化
パルスを用いることを特徴とする核磁気共鳴を用いた検
査方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1149595A JPH0315443A (ja) | 1989-06-14 | 1989-06-14 | 核磁気共鳴を用いた検査方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1149595A JPH0315443A (ja) | 1989-06-14 | 1989-06-14 | 核磁気共鳴を用いた検査方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0315443A true JPH0315443A (ja) | 1991-01-23 |
Family
ID=15478642
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1149595A Pending JPH0315443A (ja) | 1989-06-14 | 1989-06-14 | 核磁気共鳴を用いた検査方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0315443A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP1517154A1 (en) * | 2003-09-16 | 2005-03-23 | GE Medical Systems Global Technology Company LLC | Magnetic resonance imaging apparatus and magnetic resonance image producing method |
| JP2008277972A (ja) * | 2007-04-26 | 2008-11-13 | Kyocera Corp | 無線通信装置および無線通信方法 |
-
1989
- 1989-06-14 JP JP1149595A patent/JPH0315443A/ja active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP1517154A1 (en) * | 2003-09-16 | 2005-03-23 | GE Medical Systems Global Technology Company LLC | Magnetic resonance imaging apparatus and magnetic resonance image producing method |
| JP2008277972A (ja) * | 2007-04-26 | 2008-11-13 | Kyocera Corp | 無線通信装置および無線通信方法 |
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